Макроскопический поток

Cтраница 3

Внутреннее трение в зависимости от обратной температуры. [31]

Таким образом, под действием приложенной силы возникают дополнительные перескоки, которые приводят к появлению дополнительной неупругой деформации. Этот метод на несколько порядков чувствительнее методов, основанных на использовании второго закона Фика, поскольку последние требуют наличия макроскопического потока вещества. Релаксационные процессы снижают требуемую величину потока до абсолютного минимума: одного атомного перескока. [32]

Равновесие в любой системе - изолированной, замкнутой или открытой - определяется как состояние, при котором отсутствуют какие-либо макроскопические потоки. Таким образом, равновесная система может обмениваться энергией или атомами с окружающей средой, но, поскольку при равновесии отсутствуют макроскопические потоки, с практической точки зрения равновесную систему можно рассматривать как изолированную. [33]

Полученные на основе обобщенных эмпирических закономерностей ( постулатов) соотношения между термодинамическими величинами относятся к воображаемым квазистатическим процессам, которые не являются процессами в точном смысле этого слова, а лишь путями в пространстве равновесных состояний ( разд. Реальные неравновесные процессы, которые протекают при неоднородном распределении интенсивных макроскопических величин, соответствуют конечным скоростям изменения наблюдаемых параметров системы, а также наличию макроскопических потоков энергии, импульса и вещества. Эти процессы не являются квазистатическими в гидродинамической пространственно-временной шкале, но для их описания в классической неравновесной термодинамике понятие состояния не расширяется с помощью таких новых независимых характеристик, как скорости и градиенты. [34]

Чтобы дать представление о действительном распределении скоростей газа в колонке, необходимо рассмотреть процесс движения потока через плотный слой зернистого материала. Хотя общая теория этого явления достаточно сложна, как указали Джемс и Мартин [1], хроматографическая колонка представляет собой в этом отношении простой случай, поскольку макроскопический поток можно считать текущим в одном направлении и ламинарным. [35]

В условиях макроскопически однородного течения жидкости, когда по всему пространству НЗС действует постоянный по величине и направлению макроскопический градиент давления, течения поперек его направления могут быть обусловлены лишь локальной неоднородностью геометрии НЗС. Если эта неоднородность достаточно слаба, то перетекание жидкости из поры в пору будет осуществляться в основном через просветы, нормали к которым не слишком сильно отличаются от направления макроскопического потока. Это означает, однако, что извилистость, вызванная перетеканием жидкости из поры в пору, в среднестатическом смысле не будет являться определяющим фактором для динамики течения. [36]

Диффузия является результатом случайных блужданий частиц, зависящих от температуры. Блуждания частиц ( броуновское движение) происходят и в однокомпонентных системах, где отсутствуют макроскопические градиенты концентраций. Броуновское движение в однокомпонентной системе не вызывает макроскопического потока. [37]

Первое, самое грубое различие, которое будет обнаружено при испытании образцов одинаковых размеров, но изготовленных разными методами, можно охарактеризовать как ориентационный эффект. Тогда линейные молекулы в образце по любой координате имеют одно и то же распределение по объему и никакой анизотропии свойств не обнаружится. При изготовлении образцов литьем под давлением сам метод предполагает преимущественное расположение больших осей молекул полимера в направлении макроскопического потока вещества. [38]

Чтобы вычислить величину этого потока, необходимо иметь некоторые сведения о распределении скоростей молекул газа. Так как газ находится не в равновесии, а только в стационарном состоянии, то нельзя сказать, что имеется равновесное распределение. Z от фиксированной плоскости имеют нормальное распределение скоростей по отношению к некоторой средней скорости, которая не равна нулю, а дается макроскопическим потоком скорости в этой точке. [39]

Чтобы вычислить величину этого потока, необходимо иметь некоторые-сведения о распределении скоростей молекул газа. Так как газ находится не в равновесии, а только в стационарном состоянии, то нельзя сказать, что имеется равновесное распределение. Z от фиксированной плоскости имеют нормальное распределение скоростей по отношению к некоторой средней скорости, которая не равна нулю, а дается макроскопическим потоком скорости в этой точке. [40]

Иными словами, закон Дарси является по своей природе статистическим выводом, дающим опытный эквивалент уравнения ( 1), гл. Стокса-Навье, усередненный на протяжении очень большого количества отдельных пор. Непосредственные эксперименты, относящиеся к закону Дарси, как это было показано в главе II, ограничены колонками или слоями пористого вещества, в которых макроскопический поток имеет по необходимости линейный характер. [41]

При рассмотрении нелинейной задачи основное внимание уделяется более простому случаю разряда в сильном продольном магнитном поле, когда давление плазмы значительно меньше давления магнитного поля. Если пренебречь непотенциальностью колебаний, то остается только две неустойчивости - дрейфовая и токово-конвектив-ная. В работе показано, что токово-конвективная неустойчивость приводит к развитию большого числа конвекционных ячеек, в которых тепло переносится конвекцией. При очень сильном магнитном поле конвекционные ячейки перекрываются между собой, и макроскопические потоки тепла и частиц могут значительно превосходить классические потоки, определяемые парными столкновениями. При увеличении давления плазмы конвекционные ячейки перестают перекрываться, и макроскопический эффект от токово-конвективной неустойчивости становится малым. При еще большем давлении плазмы неустойчивые колебания становятся непотенциальными и сопровождаются искривлением силовых линий, вследствие которого происходит перестройка магнитных поверхностей. [42]

Полностью ионизованная плазма, которая нас будет интересовать в наибольшей степени - это макроскопически нейтральная смесь положительно и отрицательно заряженных частиц - ионов и электронов. Существуют различные подходы к анализу поведения плазмы. Можно сосредоточить основное внимание на описании процессов движения отдельных ионов и электронов плазмы в электрических и магнитных полях, считая поля заданными - это так называемое олдочастичное приближение. Возможен иной, магнито-гидродинамический подход, когда плазма рассматривается как сплошная среда - двухкомпонентная электронно-ионная жидкость, в которой возникают макроскопические потоки частиц, разыгрываются те или иные колебательные процессы. Все же одночастичное приближение позволяет в ряде случаев получить полезные выводы, и мы начнем с рассмотрения именно этого подхода. [43]

Обратим внимание на то, что выражение (76.6) вещественно. Вместе с ним вещественны и (76.3), (76.4), а (76.5) - мнимо. Вместе с корреляционной функцией обращаются в нуль также и средние значения от любых билинейных по ( взятым в одинаковый момент времени) Е и В выражений, например, от вектора Пойнтинга. Последнее обстоятельство, впрочем, заранее очевидно: в теле находящемся в тепловом равновесии и инвариантном относительно обращения времени, не может быть внутренних макроскопических потоков энергии. [44]

Изучение диффузии в твердых телах сводится к определению скорости и механизма диффузии в кристаллической решетке. Задачи по диффузии можно грубо разделить на две категории. Первый круг задач рассматривает кинетику перемещения диффузанта без рассмотрения механизма процесса. Предполагается, что он не играет существенной роли. И макроскопическим потоком вещества, определяемым экспериментально. [45]

Страницы: 1 2 3 4