Замена - давление
Cтраница 2
Летучесть ( 78) - величина, определяющая химический потенциал реального газа с помощью уравнения, аналогичного применяемому для идеальных газов, но с заменой давления на летучесть. Зависит от общего давления, температуры и природы вещества. Введена Льюисом предложившим различные методы ее экспериментального определения. [16]
 |
Равновесные составы жидкости и пара при высоких давлениях в системе пропан - изопентан. [17] |
Поэтому расчет равновесия по уравнению ( X, 2) приводит к большим ошибкам. Однако результаты вычисления становятся удовлетворительными при замене давления летучестью. [18]
По решению IUPAC за стандартную принята температура 298 16 К. Отклонения свойств реальных газов и растворов от идеальных учитываются заменой давления газа и концентрации растворенного вещества фугитивностью / и активностью а соответственно. Это позволяет применять законы идеальных систем к реальным. [19]
Сравнивая (8.6) и (8.9) с уравнениями (1.15) и (2.3) для несжимаемой жидкости, мы замечаем их полное сходство. Отсюда следует очень важный вывод: при расчетах установившегося течения газа можно пользоваться всеми формулами, выведенными для несжимаемой жидкости, с заменой давления р - величиной Р из (8.5), линейных скоростей - весовыми, объемных расходов - весовыми расходами. [20]
Формулы (20.32) - (20.34) позволяют рассчитать основные фильтрационные характеристики при прямолинейно-параллельной фильтрации совершенного газа. Анализируя формулу для массового расхода (4.34), нетрудно заметить, что и она может быть получена из формулы для дебита несжимаемой жидкости путем замены давления на функцию Лейбензона и объемного расхода на массовый. [21]
Формулы (20.32) - (20.34) позволяют рассчитать основные фильтрационные характеристики при прямолинейно-параллельной фильтрации совершенного газа. Анализируя формулу для массового расхода (20.34), нетрудно заметить, что и она может быть получена из формулы для дебита несжимаемой жидкости путем замены давления на функцию Лейбензона и объемного расхода на массовый. [22]
Естественно, для конденсированных веществ применение законов идеальных газов абсурдно, поэтому сразу следует использовать правила, сформулированные для систем, где учитываются индивидуальные свойства компонентов. Свойства компонентов реальных газовых смесей не дают возможности использовать для расчетов относительно простые соотношения, выведенные на основании свойств идеальных газовых смесей. Как было показано, эта трудность преодолевается путем замены давлений летучестями. Точно так же удается провести расчеты свойств реальных жидких и твердых растворов при замене концентраций активностями. [23]
Уравнение ( VIII, 51) даже при Р 1 для ряда газов ( и газовых смесей) дает ошибку в 1 - 3 %, а при давлениях порядка нескольких десятков атмосфер приводит к весьма неточным результатам. Отклонения от ( VIII, 51) обычно уменьшаются с нагреванием вследствие уменьшения способности газа вступать во взаимодействие с растворителем. Но для применения закона Генри в области высоких давлений одной замены давления фугитивно-стью еще недостаточно. [24]
Возвращаясь к примеру контакта двух твердых тел, заметим, что у достаточно прочных материалов, применяемых в технике, размеры площадки контакта оказываются, как правило, малы по сравнению с размерами тела. Поэтому представление о сосредоточенной силе давления одного тела на другое не совсем бессмысленно. Когда рассматривается состояние тела на достаточно большом расстоянии от площадки контакта, бывает достаточно пренебрегать ее размерами и считать давление сосредоточенным; в окрестности области контакта замена распределенного давления сосредоточенной силой приводит к серьезным ошибкам. Приведенные рассуждения о непрерывно распределенном давлении на площадке контакта, о силе тяжести, непрерывно распределенной по объему, опять-таки относятся не к реальному телу, а к сплошной среде в том смысле, в каком было определено это понятие выше. Можно, конечно, сказать, что в действительности при контакте двух тел вступают в действие силы отталкивания между атомами. Таким образом, вместо непрерывно распределенного давления мы получим опять-таки систему сосредоточенных сил, число которых неизмеримо велико. [25]
Страницы: 1 2