Cтраница 2
В данной главе мы проквантуем скалярное и спинорное поля методом функциональных интегралов по аналогии с той трактовкой квантовой механики, которая была дана в предыдущей главе. Далее мы введем взаимодействия, применим к ним теорию возмущений и сформулируем правила Фейнмана. Затем, подробно рассмотрев спинорные поля, завершим главу вычислением сечения пион-нуклонного рассеяния. [16]
С таким положением, вообще говоря, можно было бы смириться и просто каждый раз вычеркивать вносимый членом (7.58) вклад Tj-частиц. В конечном состоянии rj - частицы устраняются довольно просто - для этого достаточно матрицу плотности каждого конечного глюона выбирать поперечной, что означает наложение условия ( 5ЙЛ 1 0 в конечном состоянии. Действительно, возможность рождения и поглощения ц - частиц уже упрятана в правила Фейнмана, обсуждавшиеся выше, и на первый взгляд неясно, что именно следует вычитать из приведенных на рис. 7.1, а - д элементов графиков Фейнмана. [17]
В физике частиц очень часто приходится вычислять сечения различных процессов, например электрон-электронного рассеяния ее - - ее. Например, в частном случае де-рассеяния в первом приближении процесс представляется в виде фейнмановской диаграммы, изображенной на рис. 1.14, причем очень важным элементом этой диаграммы является распространение фотона между двумя электронами. Существуют правила Фейимана, которые позволяют сопоставить каждой диаграмме амплитуду рассеяния и затем по полной амплитуде ( для каждого процесса может существовать более одной диаграммы) прямо вычислить сечение. В данной и следующей главах будет показано, откуда берутся правила Фейнмана, и в частности как найти выражение для распространения виртуальной частицы. [18]