Cтраница 1
Правило обхода полюсов в этих выражениях можно получить из принципа причинности, сводящегося к требованию, чтобы при - - оо взаимодействие исчезло. [1]
Правило обхода полюса, задаваемое добавкой i О, гарантирует получение хронологических произведений. [2]
Она определяет правило обхода полюсов. [3]
Постоянная А и правило обхода полюса q - k при. [4]
При t О правило обхода полюса определено однозначно: все полюсы в плоскости комплексного переменного р надо обходить справа. [5]
Если символ гО, задающий правила обхода полюсов, заменить величиной 7 / 2, то полюсы, gmn ( k) B нилней полуплоскости ш приобретают реальный смысл: 7 1 является средним временем лизни начального состояния. [6]
Если символ Ю, задающий правила обхода полюсов, заменить величиной 1 / 2, то полюсы, gmn ( k) в нижней полуплоскости ю приобретают реальный смысл: - у 1 является средним временем жизни начального состояния. [7]
Функция, полученная с таким правилом обхода полюсов, называется запаздывающей функцией Грина. Именно запаздывающая функция используется в клас сической электродинамике. [8]
Это выражение не определено, пока не задано правило обхода полюсов. [9]
Но, учитывая возможность обращения Ree в нуль, необходимо установить, кроме того, правило обхода полюсов. Это правило устанавливается на основе естественного допущения, что при учете высших корреляций свободные колебания Q - 5 ( е) должны быть затухающими. [10]
Чтобы найти вклад того или иного графика в амплитуду процесса, умноженную на i, следует перемножить все образующие график элементы в порядке следования фермионных линий и, если в графике имеются замкнутые петли, проинтегрировать по нефиксированным импульсам ( с. Добавки Ю в знаменателях пропагаторов определяют правило обхода полюсов при интегрировании в петлях. [11]
Рассмотрим далее квазиравновесное состояние в случае, когда можно пренебречь рекомбинацией. Это демонстрирует применимость теоремы Ландау для состояния насыщения и справедливость правила обхода полюсов, принятого в гл. [12]
Правило обхода полюсов задается, как обычно, добавлением отрицательной части к массам виртуальных частиц, в данном случае - к массам ms электрона в промежуточных состояниях атома. [13]
Чтобы найти вещественную часть SES, следует рассмотреть Е8 как комплексную переменную и произвести аналитическое продолжение. Правило обхода полюсов задается, как обычно, добавлением отрицательной части к массам виртуальных частиц, в данном случае - к массам ras / электрона в промежуточных состояниях атома. [14]
Функция G определена в плоскости комплексного переменного z с разрезами вдоль вещественной оси при z - т, z т и имеет простые полюса на участке - т z т, соответствующие связанным состояниям электрона в атоме. При Z - - ZKp полюс, соответствующий состоянию 1 Si / 2, приближается к точке ветвления г - т и при Z ZKP уходит с физического листа римановой поверхности функции G через разрез. При этом указанное выше правило обхода полюсов нарушается. Выход из этой ситуации дается введением представления о заряженном вакууме ( см. гл. [15]