Cтраница 2
К сожалению, имеющиеся в литературе данные не позволяют пока делать дальнейшие предположения. [16]
Ведь неспроста все, что не смог в свое время объяснить законами физики, Аристотель изложил свои дальнейшие предположения в Метафизике, т.е. уже тогда он предсказал этим, что физики ( как таковой) недостаточно, должна быть обобщающая, всеобщая - генерали-зационная наука ( наук) о Вселенной - каковой должна стать ин-формациология, которая включает в себя все, что объединяет другие науки единой теорией об информации тел, систем, сред, полей, сфер и пространства Вселенной ъ целом. Объектом такого объединения наук как раз и является единое информационное ( поле) пространство Вселенной, природа которого должна быть раскрыта интегрированным информационным подходом всех дифференцированных наук. Информациология должна стать фундаментальной объединенной наукой о явлениях и процессах, протекающих в микро - и макромирах Вселенной. [17]
Более того, даже в тех случаях, когда удается найти p ( t), это еще не гарантирует, что многовременные корреляционные функции удастся вычислить, не прибегая к дальнейшим предположениям. И наоборот, в тех случаях, когда взаимодействие длится короткое время, то для решения (14.1.4) можно воспользоваться нестационарной теорией возмущений. [18]
Заметим, что из общих теорем о движении систем нельзя получить для рассматриваемой здесь задачи другие первые интегралы, кроме ( 28) и ( 32), до тех пор, пока не будут введены дальнейшие предположения о распределении масс внутри тела и относительно неподвижной точки О. [19]
Тот факт, что закон сохранения энергвги-им-пульса ( 341а) для материи ( в том числе и для электромагнитного поля) является следствием одних лишь гравитационных уравнений, заставляет ожидать, что уравнения движения материальных частиц ( которые феноменологически можно описать тенаором энергии-импульса 6ь - см. ( 322)) тоже должны следовать без каких-либо дальнейших предположений из уравнений дла гравитационного поля. [20]
Если процесс релаксации подчиняется механической модели Фойхта, характеристические упругие постоянные, вязкость демпфера и время запаздывания зависят от величины сорбции. Некоторые дальнейшие предположения позволили показать, что время запаздывания т 2t, где t - время, соответствующее точке перегиба на кривой второй стадии. [21]
Первые р - s из старых независимых переменных называются главными переменными х, а остальные s из этих переменных - параметрическими переменными х, поскольку они будут на самом деле входить во все последующие формулы как параметры. Нам нужно сделать дальнейшее предположение о трансверсальности действия группы G на М, ср. [22]
В формуле (4.36) последние члены являются бесконечно малыми величинами второго порядка. Строгое доказательство требует дальнейших предположений, которые, конечно, полностью выполняются, если 2 - кусочно аналитическая кривая; детали доказательства здесь опускаются. [23]
Зависимость вязкости суспензии от концентрации частиц связана с изменением радиуса окружающей частицу оболочки, который становится тем меньше, чем ближе друг к другу располагаются частицы. Для определения размеров оболочки нужны дальнейшие предположения. В случае разбавленных систем это связано с трудностями, так как на деле сложно представить себе, как может твердая оболочка заменить реальные поверхности твердых частиц, которые видит центральная частица. Симха приводит соображения, позволяющие ему приписать Y правдоподобные значения. [24]
Дальнейшие исследования показали, что это утверждение несправедливо. В рамках одного лишь диффузионного уравнения без дальнейших предположений нельзя говорить о числе по следовательных соударений одной из частиц с другой. [25]
Описанная в предыдущем параграфе система по существу представляет собой исходную точку для формулирования различных исчислений предикатов. Отличительные особенности классического исчисления предикатов ( которое мы рассматриваем) включают в себя дальнейшие предположения, распространяющие единственное допущение, сделанное в § 2.3 и относящееся к исчислению высказываний, а именно, что каждой простой формуле поставлено в соответствие только одно истинностное значение Т или F. [26]
Точно так же, не излагая, мы ограничимся лишь напоминанием, что Аль - манси2), рассматривая, в частности, случай однородных связей ( Ьъ Cj 0), вывел различные важные свойства импульсивного движения из одного только символического соотношения ( 62), независимо от всяких дальнейших предположений. [27]
Если в точке А пространства расположены часы, то наблюдатель, находящийся в А, может определять значения времени для событий, совершающихся в непосредственной близости от А, путем наблюдения одновременных с этими событиями положений стрелок часов. Если в другой точке В пространства находятся другие часы с точно такими же свойствами, то наблюдатель в В может определить значения времени для событий в непосредственной близости от В. Однако без дальнейших предположений невозможно произвести сравнение по времени события в Л с событием в В. До сих пор мы определили только время А и время В, но не общее для А и В время. Это последнее можно ус. В, равняется времени, требуемому для распространения его из В в А. [28]
Если в точке А пространства находятся часы, то наблюдатель, находящийся в Л, может устанавливать время событий в непосредственной близости от А путем наблюдения одновременных с этими событиями положений стрелок часов. Если в другой точке В пространства также находятся часы - мы добавим точно такие же ча сы, как в Л - то в непосредственной близости от В тоже возможна временная оценка событий находящимся в В наблюдателем. Но невозможно без дальнейших предположений сравнить во времени какое-нибудь событие в А с событием в В. Мы определили пока только Л - время и В-время, но не общее для А и В время. Пусть в момент t & по Л - времени луч света выходит из Л в В, отражается в момент tB по В - времени от В к Л и возвращается назад в Л в / д по Л - времени. [29]
Для совершенного газа, кроме уравнения состояния pV - NRT, имеет место зависимость Е Е ( Т); то, что внутренняя энергия совершенного газа есть функция только температуры ( не зависит от объема), мы докажем позднее. Это положение вытекает из второго закона термодинамики. Однако термодинамический метод не позволяет получить в явном виде без дальнейших предположений вид зависимости энергии от температуры. Конкретный вид этой зависимости опредедяется опытным законом Джоуля. [30]