Дальнейшее предположение

Cтраница 3

Вычислять его имеет смысл только при М Ф N, поскольку атомные орбитали валентной оболочки, локализованной на одном атоме, всегда ортогональны и соответствующие им матричные элементы (10.22) равны нулю. Конкретный вид атомных орбиталей, входящих в правую часть (10.22), связан с дальнейшими предположениями о вычислении матричных элементов, и поэтому не имеет прямого отношения к базису атомных орбиталей ( см. приближение б), при помощи которых выражаются молекулярные орбитали. Введение штрихованных орбиталей в выражение (10.22) позволяет учитывать при вычислении матричных элементов оператора А геометрию молекулы и обеспечиь гт пространственную и гибридизацион-ную инвариантность решения. [31]

Вычислять его имеет смысл только при М ф N, поскольку атомные орбитали валентной оболочки, локализованной на одном атоме, всегда ортогональны и соответствующие им матричные элементы (10.22) равны нулю. Конкретный вид атомных орбиталей, входящих в правую часть (10.22), связан с дальнейшими предположениями о вычислении матричных элементов, и поэтому не имеет прямого отношения к базису атомных орбиталей ( см. приближение б), при помощи которых выражаются молекулярные орбитали. Введение штрихованных орбиталей в выражение (10.22) позволяет учитывать при вычислении матричных элементов оператора Л геометрию молекулы и обеспечивает пространственную и гибридизацион-ную инвариантность решения. [32]

Выше были определены два коэффициента аир, хотя обычно используют лишь коэффициент а. При этом а часто определяют так же, как мы определили [ 3, а именно: как коэффициент отражения. Такое рассмотрение во многих случаях прилагают к экспериментальным данным по свободному испарению, причем делается и дальнейшее предположение, что процесс следует прямому механизму. [33]

Предполагают ( для простоты), что молекулы газа суть материальные точки ( с массой иг), беспорядочно движущиеся в пространстве со скоростями, меняющимися в пределах от 0 до оо и обменивающиеся скоростями при столкновении подобно идеально упругим шарам. Такое беспорядочное молекулярное движение называют иногда тепловым движением. Оно позволяет установить закон вероятней-шего распределения скоростей между молекулами данного газа ( закон Максвелла), не прибегая ни к каким дальнейшим предположениям о природе сил, действующих при столкновении молекул между собою; при этом также совершенно исключается из рассмотрения возможный переход тепловых движений в интрамолекулярное и наоборот. [34]

Заметим, что хотя задача, которую он разбирал, весьма частная, - но если предположить заранее, что существует гомо-клзнное решение и что существует поверхность сечения, причем площадь всей поверхности сечения конечна, то результаты Пуанкаре могут быть получены уже без дальнейших предположений. [35]

Изгиб балки. [36]

Представим себе, далее, что наша балка состоит из ряда тонких горизонтальных слоев. Форма изогнутой балки определяется только изменениями длины этих слоев. Дальнейшее предположение теории Бернулли состоит в том, что плоские сечения, перпендикулярные к оси балки, и после изгиба остаются плоскими и перпендикулярными к оси балки. При этих предположениях нетрудно вычислить упругие напряжения, действующие на некоторое выделенное сечение балки. Будем отсчитывать координату X от того конца балки, который закреплен, вправо; координату Z от нейтрального слоя вверх и координату Y в перпендикулярном направлении. [37]

При этом построение треугольника AED возможно. Угол ADE, который однозначно определяется, обозначим буквой X. Обращаясь к вышеприведенному построению, замечаем, что шаги 1 - 5 всегда выполнимы. Выполнение же шага 6 зависит от некоторых дальнейших предположений. [38]

Для подтверждения образования комплекса СО3 нам нужно было бы установить, что связь СО2 осуществляется через адсорбированный ион кислорода. Другой возможной структурой является перекись [ - СО-О-О - ] -, связанная с поверхностью в одной точке либо через атом углерода, либо через крайний кислородный атом. Такой ион должен быть сильным окислителем, каким и является комплекс СО3, однако о перкарбонатных ионах известно столь мало, что строить дальнейшие предположения относительно этой структуры нет смысла. [39]

U P) не существует ни как конечное, ни как бесконечное число. Хотя и можно было бы предположить, что отношение вполне упорядочивает все распределения из, и ввести дальнейшие предположения о том, как именно определяется место при этом упорядочении каждого распределения, не принадлежащего оРЕ, но все это представляется нецелесообразным, и мы не будем этим заниматься. Подчеркнем, что в случае ограниченной функции U классы а 5, е в и еРв совпадают и указанные вопросы не возникают. [40]

В общем случае L не образуют О. Однако Le является проектором, и его образ Ф наз. В пространстве Ф йператоры Lx образуют семейство О. Часто вторую из аксиом О. Условия 1) и 2) являются наиболее общими аксиомами О. Если относительно Н делаются дальнейшие предположения, то для О. [41]

Страницы: 1 2 3