Представление - электромагнитное поле
Cтраница 1
Представление электромагнитного поля в виде совокупности частиц позволяет теперь применить к его описанию методы статистики, основные представления которых применительно к курсу теплообмена были даны в первой части. [1]
Такая запись соответствует представлению электромагнитного поля в диске в виде суммы азимутальных волн. [2]
Дальнейшего изложения, что утверждение о возможности представления электромагнитного поля как суммы электрических и магнитных полей означает признание их внутреннего единства и взаимообусловленности. [3]
Мы прибавим некоторые другие ( не спинорпые) виды представления электромагнитного поля. [4]
Понятно, что добавленные при его построении степени свободы использовались Вейлем для представления электромагнитного поля. [5]
Основным приемом, которым мы будем пользоваться для упрощения рассмотрения этих задач, явится представление электромагнитного поля в виде суперпозиции волн нескольких типов. [6]
Правило замены Рц на Рц еА при наличии электромагнитного поля известно давно и успешно применяется для правильного описания экспериментальных ситуаций в тех случаях, когда представление электромагнитного поля классическими потенциалами имеет смысл. Сравнение энергетических уровней в куло-новском поле, полученных при решении уравнения (20.17), с наблюдаемыми значениями можно найти практически во всех учебниках квантовой механики. Хорошее приближение к действительности, получаемое при использовании этого эмпирического правила, тем более удивительно, если вспомнить, сколько произвольных допущений сделано при его выводе с помощью приведенных выше рассуждений. [7]
Все эти теории, бросая вызов нашему повседневному опыту, приписывают четырехмерному риманову пространству ( вблизи Земли это риманово пространство чрезвычайно напоминает евклидово, отклонения от евклидовости столь малы, что их почти невозможно обнаружить) дополнительные геометрические свойства в надежде использовать их для представления электромагнитного поля. Поэтому, с одной стороны, надо каким-то образом сделать так, чтобы добавленные свойства пространства-времени количественно были бы очень малы, в противном случае теория войдет в противоречие с опытом. [8]
Представление электромагнитного поля в виде суммы отдельных волн - удобный математический прием, позволяющий исследовать действие этого поля на электроны. На самом же деле в диафрагмированном волноводе существует единое электромагнитное поле. При рассмотрении взаимодействия основной гармоники с заряженной частицей следует помнить, что частице передается энергия от всего электромагнитного поля, в связи с чем происходит пропорциональное уменьшение амплитуд всех гармоник. [9]
Но чтобы выработать способ представления электромагнитного поля, мы должны предварительно вернуться к обсуждению некоторых свойств собственных колебаний. [10]
 |
Сечение диафрагмированного волновода. [11] |
Если в диафрагмированном волноводе отверстия в диафрагмах велики, то амплитуда основной гармоники значительно превосходит амплитуды высших гармоник. Тогда при изучении дисперсионных свойств можно в первом приближении пренебречь наличием высших пространственных гармоник, считая, что электромагнитное поле в волноводе может быть представлено только одной гармоникой. Такое представление электромагнитного поля, естественно, не может дать точного описания свойств исследуемой системы, но оно удобно для оценок при расчетах диафрагмированных волноводов. [12]
Проблема разработки общей ( статистической) теории передачи информации в оптическом диапазоне волн в последнее время приобретает все большую актуальность. Двойственность природы электромагнитного излучения заставляет исследователей развивать два направления этой теории. Первое направление связано с волновым представлением электромагнитного поля и с использованием в качестве чувствительного элемента приемника, наблюдающего амплитуду напряженности поля. Второе направление связано с корпускулярной или фотонной природой излучения и с использованием приемника, считающего фотоны поля. Разумеется, оба направления тесно связаны друг с другом, однако алгоритм и структура оптимальных приемных систем существенно отличны, поскольку они зависят как от чувствительного элемента, так и от того представления, которое положено в основу исследований и проектирования. [13]
С помощью полученных соотношений можно, зная электромагнитное поле, найти вектор Герца, который создает данное поле. Они же позволяют по заданным на гладкой замкнутой поверхности S значениям касательных составляющих векторов Е и Н найти выражение электрического ( магнитного) вектора Герца, представляющего данное поле внутри S. Одновременно из полученных результатов следует, что для представления электромагнитного поля в замкнутой области, свободной от источников, достаточно лишь одного электрического или магнитного вектора Герца. [14]
Но, с другой стороны, добавленные геометрические свойства не должны быть слишком малыми: ведь само их существование должно быть прямо или косвенно связано с существованием электромагнитного поля, которое мы, естественно, воспринимаем. Чтобы совместить эти два противоположных требования, надо ответить на вопрос: почему мы не ощущаем существования дополнительных свойств пространства-времени. На усилия по созданию единой теории поля была затрачена огромная энергия. Скромность полученных результатов объясняется тем, что сторонникам представления электромагнитного поля в виде геометрического свойства пространства-времени недоставало подтвержденного опытом руководящего принципа, подобного принципу эквивалентности. [15]
Страницы: 1 2