Cтраница 1
Представление потенциала и напряженности поля с помощью интегралов (4.13) и (4.14) требует анализа условий их сходимости, поскольку подынтегральные выражения обращаются в бесконечность, когда точка наблюде - п ния ж, г /, z лежит в области интегрирования. [1]
Найти представление потенциала внутри сферы в виде ряда в общем случае 2п сегментов; определить, какие из коэффициентов ряда отличны от нуля. [2]
Такое представление потенциала называется мультипольным разложением, коэффициенты alm и Ь1т - мультипольными моментами порядка ( /, т) данной системы зарядов, а число п - 21 - мульти-польностью. [3]
Такое представление потенциала называется мулътипольным разложением, коэффициенты alm и blm - мулътиполъными моментами порядка ( /, w) данной системы зарядов, а число п 21 - мулътиполъностъю. [4]
Процедуру представления потенциала уравнения Шредингера в форме (15.8) удается выполнить аналитически лишь в нескольких частных случаях, потому что задача сводится к уравнению Рикатти, которое очень редко решается. [5]
Формула (12.23) дает представление потенциала ф в виде суммы потенциалов простого и двойного слоя. [6]
Метод суперпозиции основан на представлении потенциала в виде конечной суммы вспомогательных функций Um, удовлетворяющих уравнению Лапласа и граничным условиям вида Um ( S) fm ( S) или dUm S) IdN gm ( S), где fm ( S) и gm ( S) содержат некоторое число ( т) неизвестных параметров. Эти параметры определяются путем подстановки найденного выражения потенциала в заданные на поверхности 5 граничные условия (1.25) в т каких-либо опорных точках граничной поверхности. [7]
Другим полезным примером разложения функции Грина является представление потенциала единичного точечного заряда в цилиндрических координатах. [8]
Оба фактора минимальны для SPF - и Т - представлений потенциала. [9]
Различным образом определяя переменную Z ( г), получаем разные представления потенциала. Рассматриваемый ранее потенциал Данхэма соответствует Z - ZD ( г - те) / ге. [10]
Поскольку такое притяжение имеет место при больших расстояниях между ядрами, то справедливо представление потенциала в виде суммы дально-действующего и обменного взаимодействий. [11]
Анализ угловых распределений упруго рассеянных частиц с помощью формулы ( 30) показал, что представление потенциала прямоугольной ямой является слишком упрощенным - необходима яма с округленными углами. [12]
В работах [34, 35] CAB, развитая первоначально для степенного разложения, была обобщена на случай неполиномиальных представлений потенциала. Разработанная CAB содержит комплекс программ, позволяющих получать аналитическую зависимость Ymi от параметров SPF -, ОТ - и Т - представлений потенциала. [13]
Этот метод полезен не только при решении граничных задач в сферической системе координат, он вообще дает систематический способ представления потенциала в виде разложения по мультипольным моментам плотности заряда при заданных источниках. [14]
Следует отметить, что имеется некоторый произвол в определении / L и § L так как точку гъ можно выбрать несколько вне барьера и так как внутри барьера представление потенциала как суммы двух слагаемых, соответствующих притяжению и отталкиванию, не является однозначным. В принципе имеется бесконечное число способов введения резонансной формулы, с которой мы до сих пор имели дело. Для каждого из них поправочные члены, которые можно получить из рассмотрения высших приближений, также различны. [15]