Преломление - рентгеновские лучей
Cтраница 2
Последнее выражение не учитывает смещение максимума интенсивности из до в fi из-за преломления рентгеновских лучей в кристалле. [16]
Шведский физик Карл Манне ГеоргСигбан ( Зигбан) ( 1886 - 1978) изобретает метод преломления рентгеновских лучей что позволяет ему измерить их длину волны. [17]
Величина единичного декремента показателя преломления определяется соотношением 6 ц - 1, где ji - вещественный показатель преломления рентгеновских лучей. [18]
Систематические ошибки: а) субъективные ошибки измерения кривизны и профиля линий на рентгенограмме, связанные с различием положений центра тяжести и максимума линии, точечностью линии, смещением соседних линий ( наложением кривых интенсивности); б) ошибки аппаратуры: износ и старение аппаратуры, влияние конструкции и метода съемки, однородное или неоднородное сжатие пленки, эксцентриситет образца, кривизна пленки, неточность фокусировки, связанная с формой и расположением образующей, положение экватора пленки, наклон первичного пучка лучей, аксиальное и экваториальное расхождение пучка лучей, высота образца ( наложение конусов интерференции), точность угловых измерений, сдвиг счетчика, регистрация импульсов, поглощение или пропускание лучей образцом, температура образца, преломление рентгеновских лучей в образце; в) ошибки процесса измерения: неточные шкалы приборов, неточности в угловых экстраполяционных функциях, зависимость поправки на преломление от состояния кристаллов, неопределенность длины волны, асимметрия спектральных линий, неточность абсолютного значения Х - единицы или ангстрема. [19]
Преломление рентгеновских лучей обусловлено разной скоростью распространения волн в среде и в вакууме. [20]
Как показывает формула ( 3), dn - d при и-оо. Влияние преломления рентгеновских лучей в кристалле незначительно, однако в ряде случаев его необходимо учитывать, В нижеследующей таблице приводятся значения dn для кристаллов, наиболее часто используемых в рентгеновской спектроскопии. В последнем столбце указан участок длин волн рентгеновского спектра, в котором использование соответствующего кристалла ( грани) наиболее целесообразно. [21]
Как и любые электромагнитные волны, рентгеновские лучи не отклоняются в электрическом и магнитном полях. Показатель преломления рентгеновских лучей очень мало отличается от единицы, и они почти не испытывают преломления при переходе из одной среды в другую. Это свойство рентгеновских лучей в сочетании с их высокой проникающей способностью используется в ряде практических применений. [22]
Как показывает формула ( 3), d - rf при п - со. Влияние преломления рентгеновских лучей в кристалле незначительно, однако в ряде случаев его необходимо учитывать. В нижеследующей таблице приводятся значения d t для кристаллов, наиболее часто используемых в рентгеновской спектроскопии. В последнем столбце указан участок длин волн рентгеновского спектра, в котором использование соответствующего кристалла ( грани) наиболее целесообразно. [23]
Вообще исследование большинства его свойств давалось с большим трудом. Долго не удавалось наблюдать отражение и преломление рентгеновских лучей при переходе из одной среды в другую. Рентген смог только обнаружить слабые следы рассеяния рентгеновских лучей, что, конечно, легко было объяснить и исходя из предположения о корпускулярной их природе. [24]
Впоследствии наблюдения были распространены и на другие материалы, и этот метод был даже использован для надежных измерений величины показателя преломления рентгеновских лучей. [25]
Хотя уже первые исследователи рентгеновских лучей ( Стоке, Д. А. Гольдгаммер и отчасти сам Рентген)) высказывали мысль, что рентгеновские лучи суть электромагнитные волны, возникающие при торможении быстрых электронов, ударяющихся об анод, однако ряд свойств рентгеновского излучения трудно было примирить с его волновой природой. Вообще исследование большинства его свойств давалось с большим трудом. Долго не удавалось наблюдать отражение и преломление рентгеновских лучей при переходе из одной среды в другую. Рентген смог только обнаружить слабые следы рассеяния рентгеновских лучей, что, конечно, легко было объяснить и исходя из предположения о корпускулярной их природе. [26]
Построение предполагает, что по крайней мере два узла обратной решетки в точности ложатся на сферу, построенную радиусом К, равным А, 1 волновому вектору в вакууме. В динамической теории это построение несколько меняется. Если радиус сферы равен волновому вектору в вакууме К, то начало координат должно отстоять от центра сферы L на величину km f К, вследствие того, что коэффициент преломления рентгеновских лучей слегка отличается от единицы. Для образования отражений в динамической теории не требуется выполнения столь сильного условия, как уравнение Вуль-фа - Брэгга. [27]
Тр обстоятельство, что старые методы определения строения веществ, основанные главным образом на изучении химических свойств, большей частью совершенно неприменимы для неорганических соединений, объясняется следующим образом: почти все органические вещества построены из молекул, содержащих ограниченное число атомов и способных переходить в газообразное состояние или в раствор, не испытывая при этом существенных структурных изменений. Напротив, неорганические вещества в твердом состоянии в подавляющем большинстве построены иа неограниченного числа атомов или ионов. При испарении или растворении таких веществ разрушаются силовые поля, в которых находились атомы или ионы в твердом состоянии, и тем самым становится невозможным непосредственное изучение существовавшего прежде типа строения. Кроме того, в органических соединениях почти всегда осуществляется только один тип связи. Не существует принципиальных отличий ни между углерод-углеродными связями ( простая и кратная связь, ароматическая связь), ни между углерод-углеродными и другими связями, возникающими между углеродными и другими атомами в органических соединениях. В неорганических соединениях следует различать многие принципиально отличные типы связей, между которыми существуют многочисленные переходы, которые еще более осложняют положение. Открытое Лауэ преломление рентгеновских лучей при прохождении через кристалл впервые позволило изучить структуру веществ, построенных из неограниченного числа атомов или ионов. Принципиальные различия между типами связи, присущими неорганическим веществам, становятся понятными на основе теории строения атома и квантово-механических представлений. [28]
То обстоятельство, что старые методы определения строения веществ, основанные главным образом на изучении химических свойств, большей частью совершенно неприменимы для неорганических соединений, объясняется следующим образом: почти все органические вещества построены из молекул, содержащих ограниченное число атомов и способных переходить в газообразное состояние или в раствор, не испытывая при этом существенных структурных изменений. Напротив, неорганические вещества в твердом состоянии в подавляющем большинстве построены из неограниченного числа атомов или ионов. При испарении или растворении таких веществ разрушаются силовые поля, в которых находились атомы или ионы в твердом состоянии, и тем самым становится невозможным непосредственное изучение существовавшего прежде типа строения. Кроме того, в органических соединениях почти всегда осуществляется только один тип связи. Не существует принципиальных отличий ни между углерод-углеродными связями ( простая и кратная связь, ароматическая связь), ни между углерод-углеродными и другими связями, возникающими между углеродными и другими атомами в органических соединениях. В неорганических соединениях следует различать многие принципиально отличные типы связей, между которыми существуют многочисленные переходы, которые еще более осложняют положение. Открытое Лауэ преломление рентгеновских лучей при прохождении через кристалл впервые позволило изучить структуру веществ, построенных из неограниченного числа атомов или ионов, Принципиальные различия между типами связи, присущими неорганическим веществам, становятся понятными на основе теории строения атома и квантово-механических представлений. [29]
 |
Зависимость потенциальной энергии от межъядерного расстояния для ионов Na Cl - ( кривая / и атомов Na С1 ( кривая / /. [30] |
Страницы: 1 2 3