Преобразование - суперсимметрия
Cтраница 1
Преобразования суперсимметрии с генератором ( в (2.32) уже встречались ( в несколько иной, но эквивалентной форме) в подразд. [1]
Преобразование суперсимметрии связывает четное и нечетное состояния. [2]
В результате получаются преобразования суперсимметрии ( см. [5 ]), к-рые уже образуют группу и сохраняют свой вид при включении взаимодействий с материальными полями. [3]
Для локализации N преобразований суперсимметрии необходимо ввести N полей Рариты - Швингера со спином 3 / 2, несущих индекс внутренней симметрии i. Поскольку мультиплеты со спиральностями Я 2 существуют только при условии N 8, то имеется весьма ограниченное число теорий чистой супергравитации. Фактически, если единственной константой связи является гравитационная константа, имеется только семь возможных теорий с различным содержанием частиц. Впрочем, недавно было показано [34], что разные полевые представления могут привести к неэквивалентным квантовым теориям поля, совпадающим на классическом уровне. [4]
Величина Q, называемая суперзарядом, генерирует преобразования суперсимметрии. Посмотрим, какой вид будут иметь конечные преобразования. [5]
Полученные выражения действительно показывают, что второе преобразование суперсимметрии устранило все сингулярности, временно обретенные на первом шаге. Кроме того, с их помощью можно и непосредственно убедиться, что ( симметричное) преобразование потенциала сдвинуло уровень Еп - Еп - - 1 без изменения положения всех остальных уровней. [6]
Этим, однако, не исчерпываются все результаты повторных преобразований суперсимметрии. В следующем параграфе мы покажем, что их можно использовать для построения и других интересных точно решаемых моделей. [8]
D 10 суперпространства, Рц и Qa являются генераторами трансляций и преобразований суперсимметрии соответственно. [9]
Из этого соотношения ясно, что если мы построим теорию, инвариантную относительно преобразований суперсимметрии с ( антикоммути-рующими) параметрами еа ( лг), зависящими от координат х, то эта теория должна быть также инвариантна относительно общекоординатных преобразований. Обратно, любая общековариант-ная теория с глобальной суперсимметрией является локально суперсимметричной. [10]
Это частный пример того, что и в многоканальном случае обратная задача являет собой частный случай преобразований суперсимметрии. Последние дают нам более широкий класс точно решаемых моделей как для многоканальных систем, так и для случая одномерного уравнения Шредингера. Подчеркнем, что рассмотренный выше формализм верен и в общем случае произвольного числа каналов. [11]
На массовой оболочке алгебра, как обычно, замыкается, давая обще координатные преобразования, калибровочные преобразования на ЛцГр и преобразования суперсимметрии, зависящие от полей. Было бы интересно найти набор вспомогательных полей, с помощью которых алгебра замыкалась бы без использования уравнений движения. [12]
Если е ( х) не зависят от координат, еа ( лг) е то ( 3) сводятся к преобразованиям суперсимметрии для гравитац. Аналогично локализация преобразований высших суперсимметрий лежит в основе расширенных С. [13]
Мы нашли, что то же явление имеет место для двух состояний с близкими комплексными собственными значениями, которые мы породили каждое с помощью одношагового преобразования суперсимметрии. Соответствующие результаты показаны на рис. 6.32, 6.33, ср. [15]
Страницы: 1 2