Оптическое преобразование

Cтраница 1

Оптические преобразования проецируют точки трехмерного пространства на плоскость, т.е. определяют способ отображения пространственных объектов. На рис. 7.2 изображена схема формирования изображения. [1]

Интерферометр Майкельсона с наклонным.| Схема восстановления спектра по интерфе-рограмме ( оптическое фурье-преобразование.. - Нч - Т е-лазер, 2 3 - телескопическая система, расширяющая пучок, 4 - интерферограмма ( голограмма, 5 - объектив, 6 - спектрограмма. [2]

Оптическое преобразование Фурье можно производить и в случае, ели интенсивность записана в виде вариаций коэффициента отражения, коэффициента преломления или рельефа интерферограммы. [3]

Схема восстановления спектра по интерферо-грамме ( оптическое преобразование Фурье. 1 - Не - Ne-лазер. 2 з - телескопическая система, расширяющая пучок. 4 - интерферограмма ( голограмма. S - объектив. 6 - спектрограмма. [4]

Оптическое преобразование Фурье можно производить и в случае, если интенсивность записана в виде вариаций коэффициента отражения, коэффициента преломления или рельефа интерферограммы. [5]

Изящные примеры использования оптических преобразований были обнаружены в рентгеновской кристаллографии, где, как отмечено в гл. Отметим, что если зарегистрированы только интенсивности, то фурье-сум-мирование не может быть выполнено ни аналитически, ни экспериментально из-за отсутствия данных о фазах. [6]

Необходимость проведения такого оптического преобразования поля, формируемого в плоскости голограммы, отпадает в случае, когда на этапе регистрации производится диффузная подсветка объекта. [7]

Расхождение пучков сигнала и гетеродина. [8]

Таким образом, при оптическом преобразовании частоты существенную роль играет амплитудно-фазовое распределение волн сигнала и гетеродина на поверхности фотодетектора. [9]

Пространственная когерентность дает возможность производить оптические преобразования светового пучка, ограниченные лишь дифракционными пределами. [10]

В таких двумерных структурах параметры оптического преобразования становятся анизотропными и будут более сильно зависеть от параметров периодической структуры, которыми можно управлять с помощью внешнего магнитного поля. В трехмерной периодической магнитной структуре, как следует из рассмотренной теоретической модели [13, 15], распространение спиновых волн в определенной частотной полосе будет невозможно во всех направлениях. [11]

У, которой в звене оптического преобразования сигнала может служить световой поток сравнительного канала, а в звене электрического преобразования - опорное напряжение. [12]

Заметим, с другой стороны, что оптическое преобразование, заданное формулой (3.14), не является изоморфизмом отношений в упомянутом выше смысле. [13]

Несмотря на формальную простоту, эта интерпретация оптического преобразования с помощью интегралов Фурье имеет, вообще говоря, лишь ограниченную применимость, хотя Дюффье [5] дал много интересных примеров противоположного характера, поскольку интенсивность должна быть рассчитана в каждой точке путем суммирования амплитуд компонент Фурье и вычисления квадрата абсолютных значений суммарной компоненты. Равномерный когерентный фон Ul ( x y - в соответствии с выражением ( 12) преобразуется также в равномерное распределение Uo ( X, У) 1, и основной член, определяющий интенсивность, равен просто сумме действительных частей компонент Фурье. [14]

Иллюстрации в следующих примерах описывают, следовательно, оптические преобразования, а не преобразования Фурье. Они широко представлены в полном собрании сочинений по оптическим преобразованиям X. Липсона и его коллег. [15]

Страницы: 1 2 3 4