Cтраница 1
Релятивистское преобразование промежутков времени проявляется не только в квадратичных членах продольного эффекта Доплера, но и в появлении поперечного эффекта. [1]
Получим релятивистские преобразования Планка и Отта для температуры и количества теплоты и обсудим причину их различия. [2]
Найти закон релятивистского преобразования джоулева тепла Q, исходя из определения 4-плотности силы. [3]
Это и есть релятивистские преобразования Лоренца. [4]
Рассмотрим законы преобразований полевых функций при релятивистских преобразованиях координат. [5]
Получите из формул преобразований Лоренца выражения для релятивистского преобразования промежутков времени между двумя событиями и для лоренцева сокращения длины движущегося стержня. [6]
Для Л - и Ц - систем коэффициент релятивистского преобразования в интересующих нас случаях особенно просто выражается через важнейшую характеристику процессов - полную энергию системы. [7]
Экспериментальное подтверждение формул для нагнитного поля, полученных с помощью релятивистских преобразований из формул для электрического поля, служит не только доказательством существования могнитно-го поля, но [ И подтверждает его релятивистскую природу. [8]
В § 14.1 было показано, что продольный эффект Допплера является следствием релятивистского преобразования времени при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой. Рассмотрим здесь, более общий случай. [9]
Это уменьшение у-составляющей скорости частицы 1 при переходе от К к К непосредственно связано с релятивистским преобразованием времени: одинаковое в К и К расстояние между штриховыми линиями А и В ( рис. 126, в) частица 1 в системе К проходит за большее время, чем в К. Если в К это время равно т0 ( собственное время, так как оба события пересечение штрихов А и В - происходят в К при одном и том же значении координаты х), то в системе К. [10]
К относительно / С, Таким образом, в К / - составляющая скорости частицы 1 меньше, чем в К Это уменьшение - составляющей скорости частицы 1 при переходе от К к К непосредственно связано с релятивистским преобразованием времени: одинаковое в К. А к В ( рис. 12.1, бив) частица 1 в системе / С проходит за большее время, чем в / С. [11]
Дальнейшие физические следствия теория относительности дает, устанавливая соотношение между различными, казавшимися независимыми явлениями, Новые физические следствия, таким образом, отнюдь не были уже заранее заключены в теории и не могут быть получены оттуда дедукцией, Например, зная уравнения Максвелл а и законы медленного движения электронов, мы находим релятивистским преобразованием законы движения электронов сколь угодно быстрых. [12]
Используя релятивистские преобразования для равномерного движения, мы предположили тем самым, что ускорение мало, в то время как скорость могла быть произвольной. Следовательно, наш вывод содержит приближенный прием - обрыв ряда. [13]
Законы сохранения, как и уравнения поля, удовлетворяют теории относительности без всякого изменения. Более того, релятивистское преобразование тензора (22.21) вновь подтверждает эквивалентность импульса переносу энергии. Из ковариантной формы законов сохранения и вида тензора энергии импульса следует еще ряд важных и интересных заключений. [14]
Законы сохранения, как и уравнения поля, удовлетворяют теории-относительности без всякого изменения. Более того, релятивистское преобразование тензора (22.21) вновь подтверждает эквивалентность импульса переносу энергии. Из ковариантной формы законов сохранения и вида тензора энергии импульса следует еще ряд важных и интересных заключений. [15]