Cтраница 2
В [272] отмечается, что наиболее важным различием между энергетическими спектрами автоэлектронов с нанотрубок и металлических эмиттеров является положение пика энергетического распределения. [16]
Энергетическое распределение автоэлектронов из углеродного волокна, ускоренных до 30 кВ. Штриховая кривая показывает теоретическое распределение с указанными параметрами. [17] |
По результатам исследований был сделан вывод, что расширение энергетического спектра автоэлектронов, эмиттированных из холодного и подогретого катодов на основе углеродного волокна, имеет одну и ту же причину и наиболее вероятной причиной названо кулоновское взаимодействие электронов в эмиссионном пучке. [18]
Камера имеет четыре фланца ДУ-160 для подсоединения смотровых окон, люминесцентного экрана, анализатора полных энергий автоэлектронов и атомного зонда, а также восемь фланцев ДУ-50 для подсоединения датчиков и вспомогательных устройств. [19]
Принцип действия этих насосов состоит в следующем. За счет диссипации энергии автоэлектронов происходит нагрев анода и сублимация его материала. Все три конструкции насосов принципиально одинаковы и отличаются только конструкцией нагревателя и угла разлета геттерного материала. Поэтому более подробно рассмотрим одну конструкцию и отметим отличительные особенности других. Чашка ( 6) через кронштейн ( J) приваривается к основанию конструкции. Графитовым автокатодом ( 2) служат выступы соответствующей формы, выполненные на внутренней части катодного цилиндра. В этой конструкции за счет охвата катодом анода достигается малое время запуска, а также небольшой угол разлета геттерного материала. [21]
Поэтому многие исследователи придерживаются мнения, впервые высказанного Андерсоном ( 1935), согласно которому пробой возникает на поверхности анода. Пересекая электрическое поле зазора, автоэлектроны приобретают большую кинетическую энергию; рассеяние этой энергии в тонком прианодном слое приводит к нагреву небольшой площади и возникновению тлеющего разряда. Материал анода испаряется и начинается пробой. [22]
В дуговой стадии выход ионов зависит от природы распыленных атомов, что и приводит к их неравновероятной ионизации. В отличие от дуговой стадии, в первой фазе пробоя электрический разряд инициируется автоэлектронами высоких энергий. В сильном электрическом поле плазма, образуемая между электродами, поляризуется и перемещается к катоду, усиливая тем самым локальное значение этого поля в зазоре. В этой фазе происходит практически 100 % - ная ионизация распыленных частиц, и вопрос состоит в том, как прервать разряд сразу же после завершения стадии его инициирования, которая обычно длится около 10 - 9 сек. [23]
Источником ионов, формирующих мощный ионный пучок, служит анодная плазма. Более просты конструктивно и в управлении узлы генерации, в которых анодная плазма нарабатывается за счет бомбардировки автоэлектронами с катода диэлектрических участков анода и электрического пробоя по поверхности этих участков. В первом случае протоны составляли около 60 %, а во втором - около 80 % пучка. [24]
В условиях периодической смены полярности в момент перехода тока через нулевое значение дуга угасает и дуговой промежуток деионизируется. Для повторного зажигания дуги необходимо Вновь ионизировать дуговой промежуток, что может быть достигнуто различными способами, основанными на механизмах автоэлектрон, ной и термоэлектронной эмиссий. [25]
Данная модель устанавливает жесткую взаимосвязь нормального и аномального энергетического спектра автоэлектронов через явление самопроизвольной перестройки эмигрирующего кристаллита. Переход кристаллита после прогрева из состояния с большей плотностью упаковки атомов в состояние с меньшей плотностью упаковки, соответствующее нормальному энергетическому спектру автоэлектронов, вызывает аналогию и предположение, что эти два состояния кристаллита являются проекцией двух типов кристаллической решетки графита - ромбоэдрической и гексагональной. [26]
Существование автоэлектронной эмиссии установлено теперь вне всяких сомнений. Она имеет две характерные особенности: распределение испускаемых электронов по энергиям отличается от энергетического распределения термоэлектронов и, кроме того, в отличие от термоэлектронной эмиссии при выходе автоэлектронов не происходит охлаждения катода. [27]
Из 1111 материалов исследованы CsSb, CdS, CdSe, FosO4, A12OS и SiO2 с примесью С, Si, ZnS, нек-рые карбиды W и др. Экспериментальные зависимости / от Е, ф, темп-ры Т эмиттера, а также данные по распределению автоэлектронов по скоростям согласуются с теорией. [28]
Из ПП материалов исследованы CsSb, CdS, CdSe, Ге О4, А120, и SiO2 с примесью С, Si, ZnS, нек-рые карбиды W и др. Экспериментальные зависимости / от Е, ф, темп-ры Т эмиттера, а также данные по распределению автоэлектронов по скоростям согласуются с теорией. [29]
В случае автоэлектронной эмиссии температура катода не изменяется, так как электроны самой высокой энергии [ JL проходят под действием поля сквозь барьер, а распределение электронов по энергиям в металле остается при этом тем же самым. Так как испускаемые электроны не влияют ( в первом приближении) на энергию электронов в металле, то наличие автоэлектронного тока не должно влиять на температуру поверхности металла, что находится в согласии с опытом. В отличие от термоэлектронов автоэлектроны получают свою энергию только от электрического поля. [30]