Cтраница 2
Представим себе, что волна падает на непрозрачный экран с несколькими отверстиями. Гюйгенса - Френеля следует возможность поисков волнового поля за экраном без всякого знания об источниках полей. Достаточно знать интенсивность поля в плоскости экрана, принять, что из каждой точки экрана распространяется сферическая волна. Откладывая рассмотрение вопросов, связанных с прохождением волн через экраны ( эти проблемы представляют наибольший интерес для световых волн), мы остановимся на применении принципа Гюйгенса - Френеля для объяснения явлений отражения и преломления волн. [16]
Представим себе, что волна падает на непрозрачный экран с несколькими отверстиями. Из принципа Гюйгенса - Френеля следует возможность поисков волнового поля за экраном без всякого знания об источниках полей. Достаточно знать интенсивность поля в плоскости экрана, принять, что из каждой точки экрана распространяется сферическая волна. Откладывая рассмотрение вопросов, связанных с прохождением волн через экраны ( эти проблемы представляют наибольший интерес для световых волн), мы остановимся на применении принципа Гюйгенса - Френеля для объяснения явлений отражения и преломления волн. [17]
При заданном угле падения направления на дифракционные максимумы порядка / гх и Л2 устанавливаются однозначно, так как направляющими косинусами аир определяются конические поверхности, построенные на осях X и Y. Следует заметить, что с практической точки зрения очень велико значение именно трехмерных пространственных решеток, а не рассмотренных выше двухмерных. Применение кристаллических трехмерных решеток, постоянная которых очень мала, особенно необходимо при изучении коротковолнового излучения ( например, лучей Рентгена), так как технические возможности искусственных решеток не позволяют ( без применения особых приемов) получить сколько-нибудь заметную дифракцию. Здесь будут рассмотрены только ромбические решетки, в которых имеются три взаимно перпендикулярных направления с расстояниями между узлами, равными a, b и с. Этим, естественно, охватываются и более простые решетки, в которых два или три расстояния равны между собой. Падающая на кристалл волна вызывает вынужденные колебания атомов в узлах решетки. Колеблющиеся атомы становятся центрами вторичных волн. Важно заметить, что в данном случае вторичные волны являются уже физической реальностью, а не просто удобной интерпретацией математической формулы, как это имело место в связи с применением принципа Гюйгенса для вакуума. [18]