Cтраница 3
V), что принцип детального равновесия не связан с применением теории возмущений и конкретным видом Н в формуле ( 11 9), но имеет совершенно общий характер. [31]
Настоящая статья также посвящена выводу дисперсионной формулы, не связанному с применением теории возмущений. Мы рассматриваем ниже, главным образом, случай упругого рассеяния частиц и показываем, что дисперсионная формула может быть получена из весьма общих предположений, не основывающихся на малости каких-либо членов в гамильтониане ядерной системы и не связанных поэтому с обычной теорией возмущений. [32]
В [985] развита общая схема расчета зонной структуры деформированного кристалла с применением теории возмущения. Получены выражения для сдвига экстремумов зон, изменения эффективных масс и g - фак-тора с деформацией. При анализе явлений переноса в кристаллах со структурой цинковой обманки [986] показано, что при наличии ОУД сферически симметричные изоэнергетические поверхности переходят в эллипсоидальные. [33]
Еще один способ приближенной оценки потерь устойчивых резонаторов, основанный на применении теории возмущений, будет изложен в следующем параграфе. [34]
Полученное для спин-гамильтониана выражение равносильно предыдущему (3.114), однако более удобно для применения теории возмущений. [35]
Равенства (9.70) и (9.71) представляют собой очень важные математические соотношения, которые получены без применения теории возмущений. [36]
Удобно ввести эффективный потенциал взаимодействия с той же длиной рассеяния а, но допускающий применение теории возмущений. [37]
Описывая поле излучения посредством монохроматической волны, мы сталкиваемся с одним обстоятельством, формально затрудняющим применение теории возмущений. Монохроматическая волна бесконечна во времени и в пространстве, так что невозможно зафиксировать момент, когда начинает действовать возмущение. [38]
Метод вычислений, используемый для получения результатов типа формулы ( 5), состоит в применении квантовомеха-нической теории возмущений до первого или второго порядка. [39]
Таким образом, несмотря на малость постоянной тонкой структуры а е / 4я 1 / 137, применение теории возмущений в КЭД при больших импульсах не является обоснованным. [40]
Для больших RKi, , когда все эти эффекты велики, рассмотрение системы при помощи локализованных орбиталей удобнее при применении теории возмущений, которая становится тем точнее, чем больше молекулы разделены. Обменные эффекты первого и второго порядков, возникающие при промежуточных значениях R, которые дают вклад в А. ЕХФ и АЕкорр, рассмотрены в разд. Большие значения R, при которых все обменные эффекты и эффекты перекрывания почти равны нулю, соответствуют области действия дисперсионных сил. [41]
Формально заменяем истинную энергию U ( г) другой функцией, с тем же самым значением а, но допускающей применение теории возмущений. [42]
Коммутатор [ g ( t) Hr ] в правой части уравнения (4.1.8) явно содержит гамильтониан взаимодействия, что удобно для применения теории возмущений. Теперь нам нужно установить зависимость производной dgq ( tf) / dtf от взаимодействия. Для этого напомним, что квазиравновесный статистический оператор зависит от времени только через лагранжевы множители Fm ( t), которые, в свою очередь, могут быть выражены через средние ( PnY из условий самосогласования. [43]
Здесь необходимо отметить, что появление в выражении ( V, 4 - 3) волновых функций возбужденных состояний является лишь результатом применения теории возмущений, и переход n - - k при комбинационном рассеянии не является комбинацией переходов молекулы г - tr-k и п - г. Следовательно, нельзя считать, что молекула остается определенное время тг в промежуточном состоянии г, а затем возвращается в состояние га. Аналогично матричный элемент электрического дипольного оператора М характеризует интенсивность электрических диполь-ных переходов в том случае, когда в молекуле действительно могут осуществляться такие переходы. [44]
В нулевом приближении уровни энергии вырождены ( по направлениям полного момента); однако в данном случае это вырождение несущественно, и при применении теории возмущений можно поступать так, как если бы мы имели дело с невырожденными уровнями. Это следует из того, что в матрице величины dz ( как и z - компоненты всякого другого вектора) отличны от нуля только элементы для переходов без изменения Mj ( см. § 29), а потому состояния, отличающиеся значениями MJt ведут себя при применении теории возмущений независимо друг от друга. [45]