Cтраница 2
Обратим внимание на то, что это условие обратно условию (45.7) применимости теории возмущений к кулонову полю. [16]
Описанная выше конструкция строилась для теории Инга-Миллса, причем мы предполагали применимость теории возмущений, Однако аналогичное построение может оказаться полезным и для исследования возможности выхода за рамки теории возмущений, а также для описания других калибровочно инвариантных систем, например релятивистских струи. [17]
Обратим внимание на то, что это условие обратно условию ( 45 7) применимости теории возмущений к кулонову полю. [18]
Из квантовой хромодинамики ( КХД) следует, что для этого отношения в области применимости теории возмущений осн. [19]
Из этой таблицы видно, что совпадение вычисленных результатов с результатами опыта достаточно хорошее Это указывает на применимость теории возмущений и аддитивной схемы учета поправок, а также о правильной интерпретации переходов. [20]
После расчета расщепления термов можно сформулировать количественный критерий реализации предельного случая сильного поля, который совпадает с критерием применимости теории возмущений: величина расщепления должна быть значительно меньше расстояния между уровнями различных электронных конфигураций в поле лигандов А. [21]
Во избежание недоразумений следует учесть, что формула ( 1) верна только при больших энергиях, когда удовлетворяются условия применимости теории возмущений. [22]
Как и там, будем условно считать, что потенциал U ( TI - г 2) взаимодействия между частицами удовлетворяет условию применимости теории возмущений; для перехода к истинному взаимодействию ( не удовлетворяющему этому условию) достаточно выразить ответ через амплитуду рассеяния. [23]
Переход к 6-функции в формуле ( 56 6) означает, что время t может быть достаточно большим, так что неопределенностью энергии конечного состояния можно пренебречь, и тем не менее условие применимости теории возмущений еще выполняется. [24]
Оценим частоты со 1л, до которых применима полученная выше формула для сечения. Для применимости теории возмущений необходимо, чтобы вероятность испускания фотона w была мала по сравнению с единицей. Действительно, в теории возмущений предполагается, что излучение одного фотона более вероятно, чем излучение двух или большего числа фотонов. При со - - 0 число фотонов, излучаемых электроном, стремится к бесконечности, и это обусловливает неприменимость теории возмущений. [25]
Выясним, каким условиям должно удовлетворять поле U для того, чтобы его можно было рассматривать как возмущение. Условие применимости теории возмущений заключается в требовании / 0 ( 1) С V - Пусть а есть порядок величины размеров области пространства, в котором поле заметно отличается от нуля. Предположим сначала, что энергия частицы настолько мала, что ak меньше или порядка единицы. [26]
В области D - g H собственное значение проекции электронного спина М уже не является хорошей характеристикой энергетических уровней. Как и в области применимости теории возмущений, графические зависимости Htj ( 6, ф) и Wtj ( Э, ф) для перехода i - ] позволяют определить стационарные значения поля и плотности распределения резонансных полей данного перехода для поликристаллических образцов. [27]
Эта закономерность называется правилом интервалов Ланде. Правило интервалов является хорошим показателем применимости теории возмущения. [28]
Другими словами, это предположение означает, что энергетическое расстояние между отдельными термами велико по сравнению с изменениями, вызванными кристаллическим полем. Указанное условие является одновременно и условием применимости теории возмущений. [29]
Задача нахождения поправок в первом приближении теории возмущений решена. Выражения (16.7) и (16.14) позволяют записать критерий применимости теории возмущений. [30]