Cтраница 2
Мы имеем в настоящее время удивительно удобный и приспособленный для расчетов аппарат для решения кван-товотеоретических задач. Следует подчеркнуть, что различные формулировки квантовой механики - матричная теория, некоммутативная алгебра Дирака, дифференциальные уравнения в частных производных Шредингера - все они математически эквивалентны и, взятые вместе, образуют единую теорию. Эта теория позволяет нам вычислять стационарные состояния атомов и соответствующие излучения, если пренебрегать реакцией излучения на атомы. Представляется, что в этом отношении мы имеем все, что только можно пожелать от теории, так как результат любого примера, в случае которого проведен соответствующий расчет, соответствует экспериментальным данным. [16]
Причина того, что все естественные тяжелые радиоактивные ядра дают, как правило, только J - - радиоактивные элементы и почти никогда не дают JJ 1 -радиоактивных, состоит в следующем. При радиоактивных превращениях всех четырех радиоактивных семейств массовые числа ядер убывают только в результате а-распада. Получающиеся более легкие ядра были бы устойчивы ( в смысле jJ - превращений), если бы процентное содержание нейтронов в них уменьшалось. В действительности же тяжелое ядро, теряя а-частицу ( 2нейтрона и 2 протона), увеличивает процентное содержание нейтронов ( читатель легко убедится в этом на любом примере, например и - - Тп Не. Но при избытке нейтронов возникает только fP - радиоактивность, что и имеет место в действительности. [17]