Примесь - состояние
Cтраница 3
 |
Состояния двух нуклонов. [31] |
Как известно, дейтон является изотопом водорода и его ядро состоит из протона и нейтрона. Из таблицы 6 видно, что возможное основное состояние дейтонов должно быть Т О, S5j, или может быть zDr Однако мы знаем, что в основном состоянии волновая функция должна иметь наименьшее возможное число узлов. Из-за наличия тензорных сил орбитальный момент в дейтоне не сохраняется, поэтому возможна и примесь состояния SD (, которая на самом деле и имеется и приводит к существованию квадрупольного электрического момента у дейтона. [32]
В формулах (45.16) содержатся еще и некоторые другие предположения. Влиянием тензорных сил на основное состояние дейтрона пренебре-гается, так что последнее считается чистым - состоянием. Это предположение частично оправдывается расчетами Далитца [197] и других авторов, которые показали, что в первом борновском приближении вклад примеси состояния не когерентен с основным вкладом - состояния и, следовательно, является очень малым. Не ясно, однако, остается ли малым вклад примеси аДгсостояния в приближении искаженных волн. [33]
Относительно масс низших глюонных состояний можно получить определ. КХД с помощью числ. Существует также предположение, что т ] - мезон с массой 960 МэВ значительно тяжелее др. псевдоскалярных мезонов ( л, К, т) именно из-за примеси глюонного состояния в его волновой ф-ции, несмотря на то, что эта примесь невелика. [35]
Сравнение отношения величин Л ц для двух изотопов меди с известным отношением ядерных моментов дает сверхтонкую аномалию около 0 015 %, очень близкую к обнаруженной в экспериментах с атомными пучками для 45-состояния однократно ионизованной меди. Это обстоятельство дает основание предположить, что в основном магнитная сверхтонкая структура обусловлена s - электронами за счет эффекта поляризации остова, а вклад - электронов довольно мал. Последнего следовало ожидать, поскольку распределение электронной плотности в состоянии Г2 имеет почти кубическую симметрию, так что спиновая плотность будет давать в центре нулевое магнитное поле, а орбитальный момент в чистом состоянии Г2 заморожен. Оставшийся орбитальный момент, обусловленный примесью состояний ГБ, создает на ядре поле, пренебречь которым нельзя, однако оно является положительным по направлению и в случае иона Ni2 в два раза превышает наблюдаемое отрицательное поле. Различные вклады в магнитную сверхтонкую структуру ионов Cu3, Ni2 и Со суммированы в табл. 7.21, из которой следует, что оцененный вклад от поляризации остова является удивительно постоянным. [36]
Пусть на входе в систему спин каждого из нейтронов направлен вверх. После прохождения магнитной катушки образуется суперпозиция состояний со спином, направленным вверх, и спином, направленным вниз. Нейтроны со спином, направленным вниз, могут отклоняться поворотным магнитом и поглощаться в детекторе. Таким образом, каждая из ячеек создает примесь состояния со спином, направленным вниз, а затем его измеряет. Возникает картина, в точности аналогичная рис. 17а при наличии периодически повторяющихся измерений в правой потенциальной яме. Ясно, что при этом возникает квантовый эффект Зенона. [37]
 |
Сравнение / н - Hv молекул с АН. Для радикалов. [38] |
Геометрия винильного радикала неизвестна, однако наилучшее согласие рассчитанных значений Лнг с экспериментальными получается при предположении о том, что искажения первоначальной структуры молекулы при переходе в радикал невелики. Можно ожидать, что геометрия фенильного радикала по сравнению с СвНв практически не искажена, поскольку бензольный цикл обладает достаточной жесткостью. Как видно из рис. 72, в перечисленных случаях между константами имеет место хорошая линейная зависимость. Несколько неожиданным является значительное выпадение точки для этинильного радикала. Возможно, этот радикал имеет нелинейную структуру, что может быть связано с примесью состояния СС-Н с двухвалентным углеродом. [39]
В соединениях переходных элементов взаимодействие металл - металл часто наблюдается даже в том случае, когда расстояние между парамагнитными центрами значительно превышает сумму их ковалентных радиусов. Ввиду того что такое взаимодействие прояг-ляется на сравнительно больших расстояниях ( 4А), его принято называть сверхобменом, хотя Ван Флек [33] полагал, что правильнее было бы пользоваться термином косвенный обмен. На таких расстояниях атомы металла, конечно, экранированы друг от друга анионами, радикалами или молекулами, которые в своих основных состояниях диамагнитны. В этом случае возникает вопрос, каким образом лиганды, находящиеся между атомами металла, дают возможность взаимодействовать между собой электронным спинам, локализованным на столь удаленных атомах. Первое предположение о механизме спинового взаимодействия, выдвинутое Крамерсом [15], состояло в том, что эффект диамагнитного экранирования замкнутыми оболочками промежуточных групп устраняется за счет участия в волновой функции основного состояния некоторой примеси возбужденного парамагнитного состояния анионов. Полученные недавно многочисленные данные о сверхтонком взаимодействии между ядерным спином лиганда и электронным спином магнитного иона действительно подтверждают предположение о том, что волновая функция лиганда может приобретать частично магнитный характер. Согласно другому, более позднему объяснению, качественно отличающемуся от первоначальных представлений Крамерса, сверхобмен происходит за счет непосредственного перекрывания орбиталей катионов металла путем расширения их под действием аниона, находящегося между ними. Иначе говоря, роль аниона заключается в том, что он помогает образовать общую орбиталь, в которой участвуют и атомные d - орбитали металлов; при этом у катионов появляются новые разрыхляющие орбитали, которые могут непосредственно взаимодействовать между собой. [40]
Страницы: 1 2 3