Cтраница 4
О таких состояниях говорят как о взаимно ортогональных. В этом смысле все состояния классического объекта взаимно ортогональны, тогда как в квантовой физике ортогональны лишь состояния, соответствующие одному и тому же полному набору, и неортогональны состояния, соответствующие разным наборам. Последнее обстоятельство и отражено в принципе суперпозиции состояний. Заметим, что представление о взаимно ортогональных состояниях позволяет указать критерий полной и частичной различимости состояний. Если же s1 [ s2 0, то рассматриваемые состояния частично различимы. Итак, критерием полной различимости состояний является их взаимная ортогональность. [46]
В этом смысле все состояния классического объекта взаимно ортогональны, тогда как в квантовой механике взаимно ортогональны лишь состояния, соответствующие одному и тому же полному набору, и неортогональны состояния, соответствующие разным наборам. Последнее обстоятельство как раз и отражается принципом суперпозиции состояний. [47]
Отметим, что линейность уравнения (12.8) есть фактически следствие принципа суперпозиции состояний. [48]