Cтраница 1
Принципы квантовой теории являются совершенно общими, применимыми для описания движения всех частиц, взаимодействий между ними и их взаимных превращений. [1]
Согласно принципам квантовой теории, электронов атоме обладает рядом дискретных энергетических уровней. Решениями уравнения Шредингера являются волновые функции, которые тесно связаны с вероятностью нахождения электрона ( или электронной плотностью) в данной точке пространства. Этим функциям, или электронным ор-биталям, соответствуют определенные дискретные значения доступных энергий, зависящие от величины квантовых чисел, а все промежуточные значения энергии запрещены. [2]
При объяснении принципов квантовой теории и ее статистического характера ( см., например, [51]) нередко используется следующий простой пример. Пусть имеется посеребренная стеклянная пластинка, которая при падении на нее светового пучка пропускает и отражает ровно половину исходной интенсивности. Допустим теперь, что на такую пластинку падает один единственный фотон. Его волновая функция естественно расщепляется на отраженную и проходящую волны. [3]
При объяснении принципов квантовой теории и ее статистического характера ( см., например, [1]) нередко используется следующий простой пример. Пусть имеется посеребренная стеклянная пластинка, которая при падении на нее светового пучка пропускает и отражает ровно половину исходной интенсивности. Допустим теперь, что на такую пластинку падает один единственный фотон. Его волновая функция естественно расщепляется на отраженную и проходящую волны. [4]
Однако, согласно принципам квантовой теории, возможен лишь дискретный ряд положений магнитных моментов атомов в магнитном поле. [5]
Мысль о возможности введения принципов квантовой теории в механику была впервые высказана Бором в 1913 г. в его первой работе, посвященной теоретическому обоснованию ядерной модели атома, незадолго до этого установленной опытами Резерфорда. Несмотря на чрезвычайную простоту физической картины строения атома, предложенной Резерфордом, ее теоретическое истолкование было связано с громадными трудностями. [6]
Нарушение при преобразованиях Лоренца временной последовательности событий, разделенных пространетвенноподобным интервалом, в совокупности с принципами квантовой теории приводит к важному следствию - необходимости существования античастиц. Вследствие неопределенностей соотношения имеется отличная от нуля вероятность второго события ( с участием той же частицы лг), даже если интервал 2 между этими событиями пространственнопо-добен, при условии, что s12j, где К - комптонов-ская длина волны я - - мезона. [7]
Произвольность, связанная с тс, а поэтому и с энтропией, в классической интерпретации может быть устранена при использовании принципов квантовой теории, потому что квантовая теория вполне естественно вводит прерывность в определение динамического состояния системы ( дискретные квантовые состояния) без применения произвольного деления пространства на ячейки. Можно показать, что для статистических целей эта прерывность эквивалентна делению фазового пространства на ячейки, имеющие объем, равный hf, где h - постоянная Планка ( и, 6 55 X X 10 - 27 эрг сек), а / - число степеней свободы системы. Подчеркнем, не входя в подробности, что в последовательной квантовой статистической теории исчезает вся неопределенность в определении тс, а поэтому и в определении энтропии. [8]
Возможно, это было первым предложением по использованию оригинальной технологии по выращиванию тонких пленок для создания нового полупроводникового материала с применением принципов квантовой теории. [9]
Этот процесс называется К-захватом, так как ближайший к ядру слой электронной оболочки атома называется слоем К Слоистое строение электронной оболочки сложных атомов вытекает из принципов квантовой теории. В частности, химические свойства атомов определяются числом электронов в самом наружном слое. [10]
Задача построения квантовой теории гравитации оказалась математически сложноватой и пока полиостью не решена, но выяснилось, что уже даже при частичном объединении геометрических принципов ОТО и принципов квантовой теории поля ( КТП) открываются принципиально новые физические явления, невозможные в каждой из этих теорий по отдельности. Одним из таких явлений, которое мне посчастливилось открыть еще в 1968 году, является возможность в такой объединенной схеме ОТО КТП спонтанного квантового рождения Вселенной из вакуума - при условии, что наша Вселенная представляет собой топологически замкнутый мир, подобный трехмерной сфере. Я уже знал ранее, что в ОТО замкнутые миры характеризуются замечательным и удивительным на первый взгляд свойством - равенством пулю полной энергии, как и полного заряда, системы. [11]
Итак, первое начало термодинамики, представляющее собой термодинамическую форму закона сохранения энергии, наряду с законом возрастания энтропии ( второе начало) позволяет понять суть основных тепловых процессов. Действительно, в силу принципов квантовой теории при абсолютном нуле температуры все части системы должны приходить в основное состояние, статистический вес которого равен единице. [12]
В начале текущего столетия были заложены основы квантовой физики. Вскоре после этого Эйнштейн [75], Борн и Карман [76] и Дебай [77] применили принципы квантовой теории для объяснения результатов, полученных при измерении теплоемкости твердых тел. В несколько более поздней работе Эйнштейн [78] признал, что его первоначальное предположение о наличии одной частоты колебаний у всех атомов твердого тела не может рассматриваться как точная физическая модель. Тем не менее его первую работу характеризует глубокое понимание основных особенностей теплоемкости, что полностью оправдывает использование в качестве первого приближения сравнительно грубой первоначальной модели. При температурах ниже в теплоемкость, а также многие другие экспериментально определяемые свойства твердых тел весьма критическим образом зависят от особенностей данной решетки. Характеристическая температура алмаза в ( / cQ / zv) много выше комнатной температуры, а потому и его теплоемкость при комнатной температуре много ниже значения, которое следует из закона Дюлонга и Пти. [13]
В начале текущего столетия были заложены основы квантовой физики. Вскоре после этого Эйнштейн [75], Борн и Карман [76] и Дебай [77] применили принципы квантовой теории для объяснения результатов, полученных при измерении теплоемкости твердых тел. В несколько более поздней работе Эйнштейн [78] признал, что его первоначальное предположение о наличии одной частоты колебаний у всех атомов твердого тела не может рассматриваться как точная физическая модель. Тем не менее его первую работу характеризует глубокое понимание основных особенностей теплоемкости, что полностью оправдывает использование в качестве первого приближения сравнительно грубой первоначальной модели. При температурах ниже в теплоемкость, а также многие другие экспериментально определяемые свойства твердых тел весьма критическим образом зависят от особенностей данной решетки. Характеристическая температура алмаза в ( / c9 / zv) много выше комнатной температуры, а потому и его теплоемкость при комнатной температуре много ниже значения, которое следует из закона Дюлонга и Пти. [14]
Однако для высокочастотных полей ( длина волны порядка а) наблюдаются отклонения от обычных законов движения электрона. Новые уравнения поля явно нелинейны, и это было камнем преткновения для всех попыток согласовать их с принципами квантовой теории. Эта несогласованность имеет, однако, и другую, более глубокую причину. Поэтому he имеет ту же размерность, что и е2, именно энергиях длина. Это означает, что классическая теория строения электрона явно не состоятельна, так как она не учитывает членов с множителем hc / е2, которые весьма велики. [15]