Принцип - гюйгенса-френель
Cтраница 1
Принцип Гюйгенса-Френеля: каждая точка фронта распространяющейся волны является источником вторичных когерентных волн. Результат интерференции вторичных элементарных волн зависит от направления: интенсивность / втор вторичных волн максимальна в направлении нормали к фронту волны и уменьшается с увеличением угла а между этой нормалью и направлением, в котором рассматривается действие вторичной волны. Предполагается, что фаза результирующей вторичных волн в точке наблюдения совпадает с фазой действительно распространяющейся волны. [1]
Принцип Гюйгенса-Френеля не только вполне удовлетворительно объяснил прямолинейное распространение света, но и позволил разрешить вопрос о распределении интенсивности света при прохождении света мимо препятствий, т.е. рассмотреть явления дифракции. [2]
 |
Интерференция света от двух источников. [3] |
Принцип Гюйгенса-Френеля: элементарные участки фронта волны можно рассматривать как источники колебаний, действующих в одной фазе; положение фронта волны в последующий момент времени совпадает с огибающей независимых друг от друга фронтов волн, создаваемых этими элементарными источниками. Этим принципом обычно пользуются при построении дифракционных картин. [4]
Принцип Гюйгенса-Френеля является рецептом для расчета дифракционных задач, отличным от изложенного выше спектрального подхода. [5]
Применяя принцип Гюйгенса-Френеля, нужно учитывать интерференцию волн, создаваемых всеми элементарными источниками. [6]
Рассмотрим принцип Гюйгенса-Френеля в общем виде. [7]
По принципу Гюйгенса-Френеля мы должны волну, пришедшую к отверстию, заменить элементарными точечными источниками, колеблющимися в одинаковой фазе. Если отверстие мало по сравнению с длиной волны, то все эти источники находятся на расстоянии, малом по сравнению с длиной волны. [8]
 |
К расчету суммарного колебания в точке Р.| Сложение колебаний с помощью векторной диаграммы. [9] |
Согласно принципу Гюйгенса-Френеля волновую поверхность падающей волны в щели на оси х следует разбить на столь малые участки, чтобы колебания в точке наблюдения Р, вызываемые вторичными волнами от всех точек одного участка, имели почти одинаковую фазу. Колебания в точке Р, вызываемые вторичными волнами, распространяющимися под углом 0 от разных участков ( рис. 207), следует просуммировать с учетом сдвигов по фазе. [10]
Какие свойства приписывает принцип Гюйгенса-Френеля фиктивным источникам и вторичным волнам, которые переизлучаются ими. [11]
Вспомним теперь о принципе Гюйгенса-Френеля: представим себе, что плоскость, примыкающая к линзе справа, заполнена вторичными источниками, излучающими сферические волны. Легко сообразить, что колебания, созданные всеми этими вторичными источниками в точке F - главном фокусе линзы - оказываются синфазными, поскольку опережение по фазе Др ( ж) компенсируется отставанием, возникающим при распространении света от вторичного источника до точки F. Это свойство линзы называется тпаутпохронизмом: все оптические пути ( для любого луча, проходящего от источника через линзу в точку, являющуюся изображением) занимают одно и то же время. [12]
Аналогично тому, как принцип Гюйгенса-Френеля находит обоснование в электромагнитной теории света, принцип цикличности также является следствием более общих соображений. Однако в принятом здесь элементарном способе изложения принцип цикличности вполне достаточен для интерпретации совокупности свойств лазеров, работающих в стационарном режиме. [13]
Кирхгоф математически показал, что принцип Гюйгенса-Френеля является прямым следствием дифференциальных уравнений электродинамики. Классическая теория светового поля позволяет от общих представлений о распространении светового возбуждения перейти к частным задачам дифракции. [14]
 |
Испускание вторичных волн элементами волновой.| Дифракция на одной щели. а ход лучей, б распределение. [15] |
Страницы: 1 2 3