Принцип - гюйгенса-френель
Cтраница 2
Вычисления, связанные с применением принципа Гюйгенса-Френеля, в общем случае представляют собой очень трудную в математическом плане задачу. Однако в ряде случаев, обладающих высокой степенью симметрии, нахождение амплитуды результирующих колебаний может быть выполнено алгебраическим или геометрическим суммированием. [16]
Формула (8.14) представляет собой количественную формулировку принципа Гюйгенса-Френеля, которую можно использовать для решения конкретных дифракционных задач. [17]
Расчет интенсивности дифракционной картины осуществляют с использованием принципа Гюйгенса-Френеля: бесконечно малые элементы, волновой поверхности представляют источниками вторичных сферических когерентных волн, амплитуды которых пропорциональны площади элемента; амплитуда колебаний в любой точке пространства за волновой поверхностью определяется суперпозицией таких вторичных волн. [18]
 |
Дифракция на плоской решетке. [19] |
На каждой зеркальной полоске происходит дифракция: по принципу Гюйгенса-Френеля, каждаяточка которой достигла плоская волна, становится источником световых колебаний, распространяющихся из этой точки, как из центра; в отраженном свете в фокальной плоскости камерного объектива от каждой зеркальной полоски получается дифракционная картина, как от узкой щели. Пучки, дифрагированные на отдельных полосках, интерферируют между собой, и распределение освещенности в фокальной плоскости получается в результате суммирования колебаний, приходящих в каждую точку изображения от всех зеркальных полосок. Главные максимумы в дифракционной картине получаются для таких направлений лучей, отраженных от решетки, для которых разность хода двух лучей, падающих на соседние полоски, равна целому числу длин волн. [20]
Впоследствии ( 1882 г.) Кирхгоф показал, что принцип Гюйгенса-Френеля может быть получен из дифференциальных уравнений оптики ( из волновых уравнений); при этом все отмеченные нами поправки входят автоматически. [21]
Видно также, что ( во всяком случае в рамках принципа Гюйгенса-Френеля) явление дифракции есть по существу результат интерференции волн, исходящих от зон, что и проявляется в чередовании максимумов и минимумов амплитуд за отверстием. [22]
Эти на первый взгляд парадоксальные результаты, предсказываемые на основе принципа Гюйгенса-Френеля, хорошо согласуются с экспериментом. Подчеркнем, что они находятся в вопиющем противоречии с предсказаниями геометрической оптики, согласно которой при падении плоской волны освещенность в точке Р, лежащей на оси круглого отверстия, не зависит от диаметра отверстия. [23]
Дифракция обнаруживает волновые свойства света и потому может быть объяснена на основе принципа Гюйгенса-Френеля следующим 322 MHBHMMMiMMi HHMi образом. [24]
Прямолинейное распространение луча SM9 испущенного источником S в однородной среде, объясняется принципом Гюйгенса-Френеля. [25]
В соответствии с этим был решен вопрос о границах применимости закона прямолинейного распространения света, и принцип Гюйгенса-Френеля оказался применимым к выяснению закона распространения волн любой длины. [26]
В соответствии с этим был решен, вопрос о границах применимости закона прямолинейного распространения света, и принцип Гюйгенса-Френеля оказался применимым к выяснению закона распространения волн любой длины. [27]
При конечных размерах препятствий и неод-нородностей вместо бесконечных волновых поверхностей приходится рассматривать куски волновых поверхностей; применение принципа Гюйгенса-Френеля к этому случаю легко позволяет в общих чертах объяснить диффракционкые явления. [28]
Предположение о возможности голографического процесса в нервном субстрате основывается прежде всего на том, что колебания биопотенциала во многом отвечают требованиям принципа Гюйгенса-Френеля, Эти требования сводятся к следующему. Во-первых, каждая последующая точка пути распространения колебания должна рассматриваться как новый, вторичный источник волнового процесса. Это требование удовлетворяется при распространении биопотенциалов по нервному волокну и в нейроне в связи с особенностями ионного механизма их возникновения и проведения. Во-вторых, требование суммирования, при котором колебания в конечной точке линейно зависят от суммы всех пришедших колебаний - их амплитуд и фаз. Естественно допустить, что это условие выполняется для интегральной реакции нейрона на поступившие потенциалы действия, так как известно, что постсинаптическое возбуждение градуально, слитно и обладает способностью к суммации. Третье требование - зависимость фазы приходящего в данную точку колебания от длины пути, выполняется для нервного гаолокна в связи с особенностями ионного механизма проведения возбуждения. Есть основание предполагать, что в связи с синхронностью возникновения пре - и постсинаптических потенциалог фазовые соотношения сохраняются и при переходе возбуждения на клетку. [29]
При этом функция G и ее производные являются функциями влияния, описывающими распространение локального возмущения волнового поля и играют в оптике рентгеновских лучей такую же роль, какую в световой оптике играет функция R - l exp ( ikR), описывающая, согласно принципу Гюйгенса-Френеля, распространение возмущения от элементарного источника. [30]
Страницы: 1 2 3