Частный принцип - относительность - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 2
"Человечество существует тысячи лет, и ничего нового между мужчиной и женщиной произойти уже не может." (Оскар Уайлд) Законы Мерфи (еще...)

Частный принцип - относительность

Cтраница 2


16 Вектор скорости при прямолиней - положение перемещаемой точки. [16]

Встав на эту точку зрения, следует признать, что не только механические, но вообще никакие физические опыты и наблюдения, производимые внутри инерциальной системы, не дают возможности решить вопрос, имеет ли вся эта система в целом прямолинейное равномерное движение или же она находится в покое. Эго утверждение носит название частного принципа относительности Эйнштейна.  [17]

Отметим, что наблюдатель Л никогда не рассматривает систему Б и наоборот, наблюдатели только сравнивают результаты, которые они получают при наблюдениях каждый в своей собственной системе. Именно в таком смысле и следует понимать выражение физические соображения в нашей первой формулировке частного принципа относительности. Теперь мы можем перефразировать первоначальную формулировку следующим образом: не существует такой физической системы или состояния этой системы, которые вели бы себя неодинаково в любых двух системах отсчета, движущихся относительно друг друга прямолинейно и равномерно.  [18]

Подчеркнем еще раз, что законы преобразования ( 3) и ( 6), хотя они и выведены из того требования, чтобы уравнения Максвелла ( 1) и ( 2) сохраняли при этих преобразованиях свой вид, должны быть, по крайней мере в принципе, объектом непосредственной экспериментальной проверки. Мы видим, таким образом, что электромагнитные поля ведут себя в согласии с обеими формами частного принципа относительности.  [19]

Несмотря на огромный рост области исследований, охваченных физикой за время, прошедшее с момента создания частного принципа относительности, до сих пор не известно ни одного факта, который противоречил бы ему.  [20]

В теоретическом же плане нас интересует вывод, какой можно сделать из изложенного выше. Он состоит в том, что нельзя устранить из физики разделения систем на различные классы, перейти от частного принципа относительности к общему, доказать относительность ускорения.  [21]

Заметим, что при этом ничего не предпринимается в направлении ревизии обычной нерелятивистской формулировки статистической механики. Такая ревизия, вероятно, могла бы потребоваться при рассмотрении систем, компоненты которых движутся с релятивистскими скоростями, однако частный принцип относительности не в состоянии помочь нам в поисках путей соответствующего изменения теории.  [22]

Лоренца, то вопрос о виде уравнений механики следует пересмотреть заново. При этом необходимо руководствоваться принципом относительности, как назвал его Эйнштейн. В этой книге мы, конечно, ограничимся частным принципом относительности.  [23]

Так как эти две системы законов имеют один и тот же вид, преобразование от одного поля к другому должно быть именно таким, чтобы этот вид сохранялся. Хорошо известно, что форма уравнений Максвелла сохраняется не при преобразованиях Галилея, а именно при преобразованиях Лоренца, хотя первая формулировка частного принципа относительности в равной мере допускает оба вида преобразований.  [24]

Первый из них гласит: в любой системе отсчета независимо от того, является она инерциальной или неинерциальной, все законы природы имеют одинаковый вид. Его называют общим принципом относительности. Напомним, что по частному принципу относительности все законы природы имеют одинаковый вид в любой инерциальной системе отсчета.  [25]

В поддержку своего вывода он приводит то обстоятельство, что если в плоском пространстве - времени Минковского существует десятипарамет-рическая группа движений, а именно группа Лоренца, то общая риманова метрика не позволяет связать с ней вообще никакой подвижности. Хотя это и верно, но совершенно не относится к делу, так как в общей теории метрика уже не считается данной априори, как это было в случае частной теории относительности, а рассматривается как динамическая величина наряду с другими полями, существующими в природе. В самом деле, как мы увидим, именно таково требование общей теории относительности, вынуждающее нас подходить к метрике указанным образом. Возражение Фока равносильно тогда утверждению, что электродинамика не удовлетворяет частному принципу относительности, так как поле электрона зависит от движения наблюдателя относительно этого электрона. Другими словами, конкретная метрика в такой же мере не является в общей теории относительности законом природы, как и конкретное электромагнитное поле в частной теории относительности. Как и в частной теории относительности, в общей теории имеются две различные формулировки принципа относительности. Одна из них аналогична требованию частной ковариантности, и в этой формулировке мы будем называть принцип относительности принципом общей ковариантности. Этот принцип утверждает, что законы физики могут быть записаны в форме, не изменяющейся, когда входящие в них различные величины подвергаются произвольному преобразованию координат. Подобно принципу частной ковариантности принцип общей ковариантности сам по себе лишен физического содержания. Возражая против этого принципа, утверждают, что любую систему уравнений, инвариантных в смысле частной теории относительности, можно переписать е общековариантной форме, произведя преобразование координат из декартовой системы, в которой v4iAv B произвольную систему координат, в которой метрика некоторым образом зависит от пространственных и временных координат.  [26]

Чтобы определить электрическое поле в некоторой точке, следует поместить в эту точку пробное тело и измерить действующую на него силу. Другой наблюдатель, движущийся равномерно относительно предыдущего, измеряет наблюдаемое им электрическое поле точно таким же образом. Поэтому правомерен вопрос: как связаны между собой результаты таких измерений для одного и того же поля. Такая взаимосвязь может быть в принципе проверена путем наблюдения. Посмотрим теперь, выполняется ли частный принцип относительности в двух указанных формах в случае электромагнитного поля и уравнений Максвелла.  [27]

Но поскольку наши наблюдатели могут измерять всевозможные электромагнитные поля, электроны можно поменять ролями. Физической системой, исследуемой Л, будет тогда электрон, покоящийся относительно наблюдателя Б, а системой, исследуемой Б, будет электрон, покоящийся относительно А. И здесь результаты измерения полей наблюдателями А и Б должны совпадать. Аналогичное соответствие должно иметь место для любых систем зарядов и полей. Отсюда вытекает, что физические законы, управляющие этими системами, будучи выражены наблюдателем Б через измеряемые им поля, должны в точности совпадать с Законами, выраженными наблюдателем А через поля, наблюдаемые уже им, иначе частный принцип относительности не будет выполнен.  [28]



Страницы:      1    2