Cтраница 1
Основные принципы статистической механики, Гостехиздат, Москва, 1946 ( The Collected Works of J. [1]
Основные принципы статистической механики, разработанные со специальным применением к рациональному обоснованию термодинамики. О движении систем и ансамблей систем в течение больших промежутков времени. [2]
Основные принципы статистической механики, разработанные со специальным применением к рациональному обоснованию термодинамики. О движении систем и ансамблей в течение больших промежутков времени. [3]
Основные принципы статистической механики, разработанные со специальным применением к рациональному обоснованию термодинамики. XII: О движении систем и ансамблей систем в течение больших промежутков времени / / Гиббс Дж. [4]
Основные принципы статистической механики, разработанные со специальным применением к рациональному обоснованию термодинамики / / Гиббс Дж. XII: О движении систем и ансамблей в течение больших промежутков времени. [5]
Существование этих процессов неполного и внутреннего испарения непосредственно вытекает из основных принципов статистической механики с такой же необходимостью, как и существование процесса обычного испарения. [6]
Чтобы показать, что (43.31) верно в самых общих случаях, мы выведем его иначе, используя только основные принципы статистической механики. Представьте себе, что почему-то существует градиент особых молекул и возник. [7]
Основные принципы статистической механики, разработанные со специальным применением к рациональному обоснованию термодинамики. [8]
Willard Gibbs) Основные принципы статистической механики давно уже стала классической книгой. Это издание было повторено в 1934 г. и с этого издания и сделан предлагаемый перевод. [9]
Как мы уже видели в предыдущем разделе, в квантовой механике необходимо учитывать неразличимость электронов. Чтобы найти статистику, пригодную для описания электронов в металле, мы должны применить основные принципы статистической механики к системе, обладающей следующими свойствами: 1) частицы подчиняются квантовой механике и потому неразличимы; 2) частицы удовлетворяют принципу Паули, так что состояние, характеризуемое квантовым числом, описывающим электрон в кристалле, и спиновым квантовым числом ms 1 / 2, может быть занято лишь одним электроном. Поскольку мы имеем дело с системой, в 1 см3 которой содержится очень большое число электронов, то из принципа Паули следует, что даже в низшем энергетическом состоянии системы должно существовать много состояний с большими квантовыми числами. Это положение сильно отличается от статистики Больцмана, в которой многие частицы могут иметь одну и ту же энергию и импульс, и в наинизшем энергетическом состоянии энергия всех частиц может быть равной нулю. [10]
Работы Баффа и Стиллинджера, а также Гурвица и др., представленные на настоящее совещание, посвящены весьма важным проблемам теории двойного электрического слоя. В связи с этим следовало бы остановиться здесь на некоторых вопросах, связанных с развитием последовательной теории двойного слоя, базирующейся на основных принципах статистической механики и правильно отражающей физическую картину описываемых явлений. [11]
Неявно он признает это влияние в последней главе своей монографии Основные принципы статистической механики [3], где дает большой потенциал Q в обозначениях Гаусса. [12]
Уравнение ( 31) относится не только к случаю плоской поверхности раздела, который рассмотрен в настоящей работе. Вывод этого уравнения, основанный на общей вариационной формулировке задачи об электрокапиллярности, будет опубликован впоследствии. Вопрос о том, каким образом в системе уравнений ( 29) можно обобщить члены, обусловленные электростатическими изображениями и локальными свойствами коэффициентов активности, не приходя в противоречие с основными принципами статистической механики, на сегодня остается полностью открытым. [13]