Cтраница 1
Приращение количества движения за данный промежуток времени равно сумме импульсов действующей силы за это время. [1]
Приращение количества движения жидкости равно импульсу внешних сил, действующих на нее. Из них силы давления, действующие на рассматриваемую массу жидкости по поверхности ABCD, можно не принимать во внимание, так как равнодействующая всех таких сил давления равна нулю. Остается единственная сила, с которой крыло действует на жидкость. [2]
Приращение количества движения системы за некоторый промежуток времени равно сумме импульса главного вектора внешних сил и количества движения, зависящего от изменения масс точек системы. [3]
Приращение количества движения жидкости в единицу времени равно рг / 2Л, - pv20A0, где Л, А0 - Ас. Полная сила, действующая на жидкость, равна ( р0 - pv) A0 - D, где р0 - давление вверх по потоку в свободной струе, pv - давление паров в каверне, D - сопротивление облекаемого тела. [4]
Приращение количества движения выделенной массы за время dt определяется согласно гл. [5]
Приращение количества движения системы материальных точек на каком-либо элементарном перемещении равно импульсу всех внешних сил, действующих на точки системы за время этого перемещения. [6]
Определим приращение количества движения как AMv - M2v2 - Mv. V в поступательном перемещении потока не участвует, приходим к заключению, что приращение количества движения в этом объеме равно нулю. [7]
Определим приращение количества движения за единицу времени. [8]
Следовательно, приращение количества движения за какой-либо промежуток времени равно импульсу за тот же промежуток времени. [9]
Чтобы определить приращение количества движения, достаточно рассмотреть массу жидкости m объемов между сечениями / - /, 1 - / и 2 - 2, 2 - 2, поскольку количество движения объема между сечениями / - / и 2 - 2 остается неизменным. [10]
Чтобы определить приращение количества движения, достаточно рассмотреть массу жидкости т объемов между сечениями 1 - 1, l - l и 2 - 2, 2 - 2, поскольку количество движения объема между сечениями / - / и 2 - 2 остается неизменным. [11]
Следовательно, алгебраическое приращение количества движения материальной точки при прямолинейном движении за время t / 2 - tt равно импульсу действующей силы за тот же промежуток времени. [12]
Для определения приращения количества движения достаточно рассмотреть массу объемов жидкости между сечениями / - / и сечениями 2 - 2, равную pQ8t, так как количество движения в объеме между сечениями / - 2 остается без изменения. [13]
Для определения приращения количества движения достаточно рассмотреть массу объема жидкости между сечениями / - / и / - / или 2 - 2 и 2 - 2, равную pQ & t, так как количество движения в объеме между сечениями / - / и 2 - 2 остается без изменения. [14]
Таким образом, приращение количества движения за какое-то время равно импульсу действующей силы за то же время. [15]