Приращение - фаза
Cтраница 2
Можно разделять различные порядки ( даже если частота несущей лежит внутри одноквантового спектра) с помощью пропорциональных времени приращений фазы [5.10, 5.44], что рассматривается ниже в разд. [17]
Очевидно, что для однозначного выделения Apt из набора возможных значений величина Ni должна быть достаточно велика, а приращение фазы Ар 2тг / / Ч должно быть соответственно мало. [18]
Получаемые при этом приращения амплитуды непрерывно стремятся к затуханию, вследствие чего изображающая точка остается вблизи предельного цикла; приращения фазы Ai 5i, Аг 52, Ая) з, -, как было показано, суммируются, и погрешность часов, накапливаясь с течением времени, может стать достаточно большой. [19]
Так как функция f ( / co) отличается от амплитудно-фазовой характеристики W ( ja) на единицу, то для определения приращения фазы нет необходимости строить годограф F ( / co), так как кривую W ( / co) можно рассматривать как кривую F ( jio), если перенести начало координат по вещественной оси влево на единицу. [20]
Уравнения (6.23), (6.24) устанавливают однозначную связь между спектральными характеристиками только для минимально-фазовых цепей. Такое же приращение фазы при неизменной частотной характеристике является свойством неминимально-фазовой цепи. [21]
Здесь мы разбили искажение фазы на две компоненты, показанные на рис. 6; р - расстояние, измеренное в радиальном направлении, между искаженной и упомянутой сферической волнами; последние совпадают друг с другом в направлении радиуса, проведенного параллельно оси. Вторая компонента, р, выражает приращение фазы всей волны в целом. Она является функцией только X, Y и характеризует искажение волны, которая в переднем оптическом пространстве была плоской и нормальной к оси. Но так как она зависит только от X, У, она добавляет к амплитуде лишь фазовый множитель exp ( ikp), не оказывающий никакого влияния на фотографическую эмульсию, а следовательно, и на весь процесс. [22]
Для того чтобы пересечения линий усилений и фаз образовывали криволинейные квадраты, следует приращения фазы выбирать в 45, а приращения усиления - в 6 82 дб. Единичные приращения натурального логарифма амплитуды ( приращение в 8 7 дб равно 1 неперу) и фазы в радианах также дают на графике криволинейные квадраты. Однако для получения симметричной фазовой картины около каждого из полюсов приращение фазы должно быть таким, чтобы в один полный оборот укладывалось целое число этих приращений. Хорошей системой, следовательно, будет такая, в которой используются приращения по фазе в 20 и приращения по усилению всего в 3 дб. [23]
Несмотря на то что в кристалле предполагалась чисто синусоидальная решетка электрического поля, согласно (7.38), в общем случае должны наблюдаться не только первые, но и высшие порядки дифракции. Последнее является следствием того, что при линейном электрооптическом эффекте линейная связь существует лишь между электрическим полем и приращениями фазы световой волны. Это ведет не только к появлению высших дифракционных порядков. Если в кристалле создаются две или более синусоидальных решеток электрического поля, появляются дифракционные порядки с комбинационными частотами. При этом могут изменяться амплитуды и поляризация основных дифракционных порядков. [24]
При периодическом повторении таких возмущений ( считая их такими редкими, что в течение периода их повторения автоколебания успевают практически установиться) амплитуда автоколебаний остается практически постоянной или незначительно изменяется возле своего стационарного значения, в то время как возникающие приращения фазы автоколебаний AijJt или хода часов AQi суммируются, и погрешность часов с течением времени неограниченно накапливается. Рассматриваемое явление удобно представить на А-фазовой плоскости. Тогда для наблюдателя в неподвижной системе координат любая изображающая точка, например точка С, будет неподвижна. [25]
На рис. 4 - 4, б представлены годографы неустойчивых систем пятого и седьмого порядков, в которых последовательность обхода квадрантов нарушена. Так, годограф системы седьмого порядка из второго квадранта прошел обратно в первый, а затем в четвертый, после чего последовательность обхода выполняется. Определим приращение фазы этого годографа при переходе его по квадрантам. Приращение фазы в первом квадранте при увеличении со от 0 до ( ог равно Дфх я / 2, так как вектор повернется на 90 против часовой стрелки. [26]
Расчеты показывают, что из-за ошибок измерений псевдодальности и фазы, вызванных искажениями, вносимыми многолучевым характером распространения сигнала, возникает необходимость в использовании промежуточных шкал. Уменьшить число баз можно, уменьшив ошибку измерения псевдодальности. Для уменьшения ошибки измерения псевдодальности необходимо осуществлять фильтрацию измерения псевдодальности с привлечением приращений фазы. [27]
 |
Структурная схема асинхронной системы.| Схемы преобразователей переменного напряжения. [28] |
Таким образом, асинхронные системы управления функционируют только в замкнутой системе регулирования. Структурная схема асинхронной одноканальной системы управления приведена на рис. 37.40. Управляемый генератор УГ в установившемся режиме, когда 1 / 3 U0 c ( где U3 - сигнал задания, Uoc - сигнал обратной связи), вырабатывает импульсы частотой / г / я / с, которые через формирователь ФИ и распределитель импульсов РИ поступают в циклическом порядке на вентили преобразователя ВП. При изменении сигнала задания U3 или отклонении выходного параметра преобразователя на входе УГ возникает сигнал рассогласования, который, воздействуя на генератор, увеличивает или уменьшает частоту импульсов, что приводит к приращению фазы импульсов и переходу системы в новое состояние равновесия, при котором t / 3 Uoc. Для обеспечения устойчивости системы необходимо ограничить диапазон углов управления значениями углов ат-т и атах блоком ограничения углов БОУ. [29]
На рис. 4 - 4, б представлены годографы неустойчивых систем пятого и седьмого порядков, в которых последовательность обхода квадрантов нарушена. Так, годограф системы седьмого порядка из второго квадранта прошел обратно в первый, а затем в четвертый, после чего последовательность обхода выполняется. Определим приращение фазы этого годографа при переходе его по квадрантам. Приращение фазы в первом квадранте при увеличении со от 0 до ( ог равно Дфх я / 2, так как вектор повернется на 90 против часовой стрелки. [30]
Страницы: 1 2 3