Приращение - фаза
Cтраница 3
Для того чтобы пересечения линий усилений и фаз образовывали криволинейные квадраты, следует приращения фазы выбирать в 45, а приращения усиления - в 6 82 дб. Единичные приращения натурального логарифма амплитуды ( приращение в 8 7 дб равно 1 неперу) и фазы в радианах также дают на графике криволинейные квадраты. Однако для получения симметричной фазовой картины около каждого из полюсов приращение фазы должно быть таким, чтобы в один полный оборот укладывалось целое число этих приращений. Хорошей системой, следовательно, будет такая, в которой используются приращения по фазе в 20 и приращения по усилению всего в 3 дб. [31]
Рассмотрим случай, когда поперечная составляющая поля Et звезде в кристалле направлена параллельно одной и той же прямой. В соответствии с результатами раздела 7.3 этого достаточно, чтобы везде в кристалле собственные моды имели одну и ту же поляризацию. При этом матрицы Т ( х, zm) для всех слоев имеют диагональный вид в одной и той же системе координат. Тогда произведение матриц (7.33) сводится к суммированию в результирующей матрице Т ( х) приращений фаз, которые световая волна получает в каждом отдель-лом слое. [32]
 |
Вихревое, кольцо [ IMAGE ] 47. Скрученный вихрь. [33] |
Существуют определенные топологические ограничения [268-271], которые значительно сокращают число допустимых трехмерных структур. Оказывается, что запрещено существование двух зацепленных простых вихревых колец или же одиночного скрученного вихревого кольца. Покажем, каким образом возникают такие топологические ограничения. Вспомним прежде всего, что если нить простого вихря окружить замкнутым контуром, то при обходе по такому замкнутому контуру фаза получит приращение, равное 2 - nN, где N - число рукавов вихря. При обходе вдоль любого-контура, не обхватывающего нить, приращение фазы равно нулю. [34]
 |
К выводу. [35] |
Матричный метод позволяет рассчитывать спектр лазерного резонатора. Этот спектр возникает из естественного условия, что гауссов пучок, обходя резонатор, приобретает набег фазы, который при замыкании пучка в реперной плоскости должен быть кратен 2 тт. Наибольший вклад дают отрезки свободного пространства, которые мы рассматриваем как отдельные оптические элементы, а также отрезки диэлектриков, например активные элементы; меньший вклад дают тонкие линзы и совсем малый вклад дают зеркала, но все же этот вклад, строго говоря, не равен нулю, так как поле немного проникает как в диэлектрические, так и в металлические зеркала. Так как поперечная структура моды установлена выше, то приращение фазы достаточно вычислить лишь на оптической оси. [36]
Страницы: 1 2 3