Cтраница 1
Приращение энтропии системы, поскольку рабочее тело совершает круговой процесс, равно сумме приращений энтропии источников теплоты. [1]
Найдем теперь приращение энтропии системы, обусловленное действием сил вязкости. [2]
Здесь вместо приращения энтропии системы минимизируется приращение энтропии рабочего тела, что не влияет на оптимальное решение. [3]
Таким образом, приращение энтропии системы рабочее тело - источники теплоты для обратимого цикла Карно равно нулю. [4]
Выделим из As ту часть приращения энтропии системы, которая обусловлена необратимостью процессов теплообмена между рабочим телом и теплоотдатчиком или теплоприемником. [5]
Легко показать, что SAs - приращение энтропии системы тел, участвовавших в процессе. [6]
Поскольку энтропия - функция состояния, то приращение энтропии системы при переходе ее от одного состояния в другое не зависит от пути, пройденного системой между этими состояниями и определяется лишь начальными и конечными значениями параметров состояния системы. [7]
Легко показать, что величина 2As есть именно приращение энтропии системы тел, участвовавших в процессе. [8]
Таким образом, разность Sj - sj равна приращению энтропии системы при переходе единицы массы компонента А1 из фазы Ф в фазу Ф, когда температура и давления р и р ( или общее давление р на обе фазы) постоянны. [9]
Разность энтропии в точках 7 и 5 представляет собой приращение энтропии системы из-за необратимости процесса теплообмена. [10]
Согласно второму закону термодинамики в формулировке ( 1.19.1 - 1) приращение энтропии системы dtS за счет внутренних причин никогда не бывает отрицательным, оно всегда больше нуля при наличии в системе тех или иных процессов и равно нулю при их отсутствии. [11]
Уменьшение работоспособности изолированной системы, в которой происходят необратимые процессы, равно произведению приращения энтропии системы на минимальную абсолютную температуру в системе. Все необратимые процессы в изолированной системе сопровождаются обесценением энергии, которая из более полезной формы переходит в менее полезную. Происходит рассеивание энергии и ее деградация. Энтропия системы при этом увеличивается. Таким образом, принцип возрастания энтропии изолированной системы представляет собой общее выражение второго закона термодинамики. [12]
Этот прием имеет самое общее значение и может применяться и в тех случаях, когда необходимо вычислить приращение энтропии системы As из-за необратимости какого-либо определенного процесса, входящего в цикл. [13]
Потеря работоспособности энергии изолированной системы из-за необратимости любых процессов, происходящих в ней, равна минимальной температуре системы, умноженной на приращение энтропии системы, вызванное необратимостью. [14]
Здесь As - прирост энтропии системы рабочее тело окружающая среда, отнесенный к единице массы рабочего тела: величина As равна сумме приращений энтропии системы в процессах теплообмена при подводе и отводе теплоты и производства полезной работы. Обычно прирост энтропии в процессе подвода теплоты не принимают во внимание, рассматривая количество подведенной теплоты 7i и температуру 7 рабочего тела в процессе подвода теплоты как заданные величины, имеющие смысл исходных данных для термодинамического анализа. [15]