Cтраница 2
Даже при относительно беглом рассмотрении имеющихся успехов на путях практического использования органических полупроводников может сложиться впечатление, что в этой области достигнуто состояние, позволяющее для получения желаемого эффекта легко выбрать то или иное вещество с полным пониманием электронных процессов, происходящих в нем. Механизм проводимости, природа парамагнетизма, связь электрофизических свойств со структурой, структура органических полупроводников - все эти принципиальные вопросы еще недостаточно выяснены. Возможно, что этим объясняется несоответствие между количеством полученных различными методами органических веществ, обладающих полупроводимостью, которое достигает уже нескольких сотен, и числом принципиально новых явлений, обнаруженных при их изучении. [16]
Еще в 1924 г. Льюис сформулировал правило, согласно которому если число электронов в системе четное, ее полный магнитный момент равен нулю, а если нечетное, то момент равен 1 73 магнетона. После возникновения квантовой механики трактовка природы парамагнетизма несколько изменилась - было показано ( Ван-Флек, 1932), что постоянный магнитный момент слагается из орбитальной и спиновой составляющих, причем только спиновый момент встречается в органических парамагнитных молекулах. [17]
При вычислении диамагнитной восприимчивости (10.13) предполагалось, что в твердом теле все электроны связаны со своими атомами. Это, очевидно, справедливо для диэлектриков. Однако в металлах, а также в полупроводниках при высоких температурах имеются электроны проводимости. Электронный газ также проявляет магнитную активность. Поэтому при вычислении магнитной восприимчивости твердых тел, имеющих электроны проводимости, наряду с восприимчивостью атомных остовов следует учесть магнитную восприимчивость электронного газа. Вопрос о поведении электронов проводимости в магнитном поле мы обсудим позже, а сейчас перейдем к обсуждению природы парамагнетизма. [18]