Cтраница 2
Взаимодействие быстрых нейтронов с ядром не ограничивается процессом неупругого рассеяния. Волновая природа частиц позволяет предполагать также существование упругого потенциального рассеяния, которое должно носить дифракционный характер. X должна претерпевать дифракционное рассеяние. [16]
После возникновения волновой механики стало известно, что валентные электроны, как, впрочем, и все электроны молекулы или атома, находятся в непрерывном движении и что это движение не подчиняется законам классической ( ньютоновской) механики. Корпускулярная и одновременно волновая природа частиц, обладающих очень малой массой, делает невозможным определение в каждый данный момент положения электрона по отношению к ядрам. Однако методы расчета, используемые волновой механикой, позволяют опреде - лить вероятность нахождения электрона в данной точке пространства. Другими словами, квантовая теория позволяет утверждать не то, что электрон находится в данной точке пространства, но что вероятность его нахождения в этой точке больше или меньше, чем в другой. [17]
Хотя спин - это свойство, сходное с вращением вокруг оси, проходящей через центр тяжести частицы, полной аналогии здесь нет - спиновое вращение, например, нельзя ускорить или замедлить. Особенности свойств спина обусловлены волновой природой частиц. [18]
Хотя спин - это свойство, сходное с вращением вокруг оси, проходящей через центр масс частицы, полной аналогии здесь нет - спиновое вращение, например, нельзя ускорить или замедлить. Особенности свойств спина обусловлены волновой природой частиц. [19]
Хотя спин - это свойство, сходное с вращением вокруг оси, проходящей через центр тяжести частицы, полной аналогии здесь нет - спиновое вращение, например, нельзя ускорить или замедлить. Особенности свойств спина обусловлены волновой природой частиц. [20]
Хотя спин - это свойство, сходное с вращением вокруг оси, проходящей через центр масс частицы, полной аналогии здесь нет - спиновое вращение, например, нельзя ускорить или замедлить. Особенности свойств спина обусловлены волновой природой частиц. [21]
В этом соотношении величины АЕ m At представляют собой те точности, с которыми одновременно можно знать энергию частицы и время, в течение которого частица имеет эту энергию. Это соотношение так же является следствием волновой природы частиц. Так, если Aw - интервал частот волн, составляющих пакет, a At - интервал времени, за который пакет проходит через фиксированную координату, то Аш At 2 тт. [22]
При разработке гипотезы широко используется также метод аналогии. Например, французский физик Луи де Бройль свою гипотезу о волновой природе частиц вещества сформировал на основе их сходства в ряде своих свойств с частицами поля. [23]
Как уже говорилось, эта неопределенность в измерении положения связана с волновой природой частиц. [24]
Выражение ( 24 9) в точности совпадает с выражением для дифракции Фраунгофера на абсолютно черном шарике. Это совпадение носит, очевидно, не случайный характер, а является Следствием волновой природы частиц. В связи с этой оптической аналогией упругое рассеяние частиц, вызванное сильными неупругими процессами, называют дифракционным рассеянием. Как видно из изложенного, для этого рассеяния характерно резко вытянутое вперед угловое распределение, полуширина которого определяется соотношением между длиной волны де - Бройля и эффективным радиусом взаимодействия сталкивающихся частиц. [25]
А 6 6 10 27 см. Волновые свойства макрообъектов никак не проявляются. Если длина волны излучения значительно меньше радиусов атомов ( КГ8 см), то невозможно построить дифракционную решетку, позволяющую обнаружить волновую природу частицы. Иное дело - микрочастицы, для них длина волны соизмерима с атомными радиусами. [26]
А - 6 6 10 - 27 см. Волновые свойства макрообъектов никак не проявляются. Если длина волны излучения значительно меньше радиусов атомов ( 10 см), то невозможно построить дифракционную решетку, позволяющую обнаружить волновую природу частицы. Иное дело - микрочастицы, для них длина волны соизмерима с атомными радиусами. [27]
Так, для частицы массой 1 г, движущейся со скоростью 1 см / с, А 6 6 - 10 - см. Волновые свойства макрообъектов ни в чем не проявляются. Если длина волны значительно меньше размеров атома ( 10 - 8 см), то невозможно построить дифракционную решетку или какое-либо другое приспособление, позволяющее обнаружить волновую природу частицы. [28]
Хотя энергетические причины а-распада и деления и связаны между собой, но механизмы их различны. Структура а-неста-бильного ядра сохраняется неизменной до тех пор, пока распад не произошел на самом деле; скорость распада зависит от вероятности обнаружить а-частицу вне барьера; эта вероятность обусловлена волновой природой частицы. Проникновение через барьер, известное в квантовой механике как туннельный эффект, не требует предварительной деформации ядра. [29]
Если бы мы с помощью (1.38) вычислили значения К для различных объектов, то обнаружили бы, что для макрообъектов они исчезающе малы. Так, для частицы с массой 1 г, движущейся со скоростью 1 см / сек, А 6 6 - 10 - 27 см. Это означает, что волновые свойства макрообъектов ни в чем не проявляются: если длина волны значительно меньше размеров атома ( 10 - 8 см), то невозможно построить дифракционную решетку или какое-либо другое приспособление, позволяющее обнаружить волновую природу частицы. [30]