Cтраница 4
Энергию заряженной частицы ( ц-мезона) можно определить по величине ее пробега в эмульсии, поскольку между пробегом частицы и ее энергией существует довольно строгая зависимость. Характер распределения ц-мезонов по пробегам в эмульсии позволяет, таким образом, отличить двухчастичный распад от многочастичного, найти энергию вылетевших г-мезонов и вместе с ней энергию распада. [46]
Находясь между дуантами, частица получает приращение энергии под действием электрического поля, почти постоянного за малое время пробега частицы между дуантами. [47]
Постоянство х при р - const ( или при pd const) означает постоянное ( определенное) число длин пробега частиц от этой точки к катоду. [48]
При анализе первых двух моделей мы считали, что ассоциирующие частицы совершают диффузионное движение в пространстве, т.е. длина пробега частиц мала по сравнению с характерными размерами области, ответственной за рост кластера. Физически возможна и другая ситуация, когда длина пробега частицы велика по сравнению с размерами области прилипания. Тогда изменение модели сводится к замене траектории движения на прямолинейную, а сам образуемый кластер становится в этом случае более компактным. [49]
Выражение (3.18) получается из условия сохранения тепловой и кинетической энергии в окрестности точки в предположении равномерного распределения поглощенной дозы вдоль пробега частицы и аддитивности вкладов частиц пучка в разогрев материала. Возможность постановки задачи в полубесконечной среде при отсутствии теплового потока на облучаемой поверхности х - 0 правомерна в силу следующих обстоятельств. Сравнительно небольшие температуры ( - 103 К) поглотителя, облучаемого ИПЗЧ средней мощности, дают возможность пренебречь тепловым потоком, обусловленным тепловым излучением поверхности х - 0 в вакуум. Мощность потока теплового излучения составляет 10 Ч-103 Вт, а длительность импульса воздействия не превышает 100 мкс. Равенство нулю потока тепла с достаточной точностью соответствует реальной картине процесса. [50]
Выразив турбулентную вязкость А через р / 2 duldy ( где / - длина пути перемешивания, характеризующая средний путь пробега частиц, обусловленный турбулентными пульсациями) и сделав ряд допущений, Прандтль и Карман получили уравнения, характеризующие закон распределения скоростей в ядре потока. [51]
Формулы (5.96) получены в приближении постоянных сечений, поэтому их нельзя использовать для расчета среднего значения и дисперсии полной длины пробега R частицы, которая теряет при замедлении в веществе всю свою энергию. [52]
Наконец, важное значение для определения типа и интенсивности радиоактивного излучения имеет изучение его поглощения различными средами и измерение длины пробега частиц продуктов радиоактивного распада. [53]