Cтраница 1
Пробег заряженной частицы в фотографической эмульсии R и в воздухе RO будет различен, так как плотность этих двух сред неодинакова. Путь, который проходит а-частииа в эмульсии фотопластинки, примерно в 1500 - 2000 раз меньше, чем в воздухе. Пробег частиц, составляющий в воздухе несколько сантиметров, в эмульсии фотопластинки равен нескольким десяткам микрон. [1]
При данной скорости пробег заряженных частиц обратно пропорционален их массам. Поэтому наименьшей ионизирующей способностью и наибольшим пробегом обладают быстрые электроны, что ухудшает условия радиографических исследований. [2]
Наиболее полно изучены пробеги заряженных частиц в воздухе. [3]
Таким образом, величина пробега заряженной частицы в веществе пропорциональна ее начальной энергии. [4]
Из этого уравнения следует, что пробег заряженной частицы сильно зависит от плотности и состава облучаемого материала. Соответствующие расчеты показывают, что пробег заряженных частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт в твердом веществе очень мал и измеряется микронами. [5]
Это свойство водяного пара используется для наблюдения пробега заряженных частиц. [6]
В методе толстого слоя толщина пробы ( эталона) превышает пробег заряженных частиц. Однако тогда из-за небольших размеров пучка облучение пробы и эталона неизбежно должно осуществляться в разных опытах, поэтому в этой ситуации наиболее удобен метод мониторов. [7]
Отрицательное значение теплоемкости водяного пара ( с ним связана возможность наблюдения пробега заряженных частиц в камере Вильсона) имеет большое значение для теплотехники. [8]
В условиях энергетического равновесия между первичным и вторичным излучениями ( что определяется пробегом вторичных заряженных частиц) значение кермы весьма близко к значениям поглощенной дозы. [9]
В условиях энергетического равновесия между первичным и вторичным излучениями ( что определяется пробегом вторичных заряженных частиц) значение кермы весьма близко к значению поглощенной дозы. [10]
N - число ядер мишени, приходящееся на единицу массы; га - пробег заряженных частиц с энергией 1 Мэв, выраженный в г / см2, а пк и аЕ - нормированное спектральное распределение и сечение реакции в зависимости от энергии падающих нейтронов соответственно. [11]
Иногда вводят в рассмотрение отношение Д / А, где А - длина пробега заряженных частиц ( электронов или ионов) по отношению к кулоновским столкновениям. Но поскольку в плазме токамака длина пробега А представляет собой гигантскую величину, измеряемую километрами, то параметр R / X играет малую роль. [12]
Таким образом, необходимо определить величину а для данной реакции и энергии заряженных частиц на каком-либо одном веществе с тем, чтобы, зная только пробеги заряженных частиц, можно было рассчитать наведенную активность в любой другой матрице. [13]
Из этого уравнения следует, что пробег заряженной частицы сильно зависит от плотности и состава облучаемого материала. Соответствующие расчеты показывают, что пробег заряженных частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт в твердом веществе очень мал и измеряется микронами. [14]
Им было проведено теоретическое рассмотрение вопроса о флук-туациях ионизационных пробегов заряженных частиц в веществе. [15]