Cтраница 2
Смысл этого условия заключается в том, что по массе реагирующего вещества распространяется ударная волна; энергия разогрева в ударной волне того же порядка, что и энергия реакции. Разогрев в ударной волне происходит за весьма малое время, порядка времени пробега заряженных частиц. Вслед за этим разогретое в ударной волне вещество реагирует, выделяет энергию и расширяется, толкая дальше перед собой ударную волну. Процесс дает принципиально возможность взрыва неограниченного количества легкого элемента, пригодного для реакции от заданного, достаточно мощного начального импульса. [16]
Рассматривая возможности осуществления ядерных реакций под действием заряженных частиц, следует иметь в виду еще одно обстоятельство. Потеряв энергию при таких ионизирующих столкновениях, заряженные частицы останавливаются и превращаются, захватив электроны, в нейтральные атомы. Пробег заряженных частиц в веществе оказывается поэтому весьма мал. Так, например, пробег в сйинце протонов с энергией 11 8 Мэв, равной высоте барьера, составляет всего 0 5 мм, а протонов с энергией 40 Мэв - 5 мм; еше гораздо меньше пробег а-частиц, равный для энергии 21 8 Мэв ( высота барьера) около 0 13 мм свинца, а для энергии 40 Мэв - 0 4 мм. Поэтому толщина мишени, в которой осуществляются ядерные реакции заряженных частиц, оказывается весьма малой, да к тому же по мере проникновения в эту мишень заряженные частицы быстро теряют энергию и выходят под барьер электростатического отталкивания, отчего сечение резко падает. Нейтроны малой энергии - тепловые и так называемые резонансные ( с энергией порядка электрон-вольт), захват которых ядрами приводит к возбуждению определеных ядерных уровней, взаимодействуют с ядрами весьма эффективно. При этом наиболее распространен так называемый радиационный захват таких нейтронов - ядерные реакции типа МА ( п, ) MA V с испусканием ч - квантов. [17]
Вновь введенный параметр е шв может быть измерен экспериментально следующим образом. Между двумя мониторами помещают тонкую фольгу из анализируемого материала, проводят облучение и рассчитывают отношение активностей монитора. Затем количество фолы между мониторами постепенно увеличивают, пока их общая толщина не превысит пробег заряженных частиц. Представляют графически зависимость отношения активностей мониторов от толщины прокладки и определяют площадь под получившейся кривой активации. Величина этой плошадн численно равна эквивалентной толщине. [18]
Вильсона чувствительна ко всем заряженным частицам. С другой стороны, камера Вильсона обладает своими преимуществами. Например, на камеру Вильсона может быть наложено магнитное поле, которое, действуя на заряженную частицу, обусловливает кривизну ее трэка и таким образом дает возможность измерить количество движения частицы, которое вместе с измеренным пробегом полностью определяет частицы более удовлетворительным образом, чем одновременное измерение плотности ионизации и пробега заряженной частицы. Это обстоятельство позволяет исключить ненужное изучение следов многих частиц и сосредоточить внимание только на интересующем нас трэке. [19]
Как известно, в разрядах с сильным продольным магнитным полем в широком интервале изменения параметров разряда, начиная с тлеющего разряда [1] и кончая сильноточными разрядами в стеллараторе [24] и то-камаке [5], наблюдается аномально большая утечка заряженных частиц. В ранее выполненной работе [8] было показано, что механизм токово-конвективной неустойчивости оказывается существенным и в сильноточных разрядах, если имеет место заметное охлаждение электронов на стенках разрядной камеры. При очень высокой температуре электронов такая неустойчивость должна подавляться за счет очень большой теплопроводности вдоль магнитного поля. Однако этот вывод справедлив лишь в рамках гидродинамического рассмотрения, которое само является оправданным только в том случае, если длина пробега частиц достаточно мала. При очень высокой температуре электронов и достаточно низкой плотности длина пробега заряженных частиц может оказаться больше длины волны рассматриваемых возмущений вдоль магнитного поля и тогда неустойчивость плазмы необходимо исследовать при помощи кинетического уравнения. Именно этой цели и посвящена настоящая работа. [20]
Одним из эффективных средств борьбы со статическим электричеством является ионизация воздуха. Она позволяет увеличить проводимость воздуха и тем самым обеспечить нейтрализацию статического электричества. Ионизированный воздух - это воздух, содержащий положительные и отрицательные ионы кислорода и азота. Последнее более просто и эффективно. Для этой цели используют а - и р-излучатели, которые обладают высокой ионизационной способностью и относительно небольшой длиной пробега заряженных частиц в воздухе, что обеспечивает безопасность обслуживающего персонала. [21]
Одним из эффективных средств борьбы со статическим электричеством является ионизация воздуха. Она позволяет увеличить проводимость воздуха и тем самым обеспечить нейтрализацию статического электричества. Ионизированный воздух - это воздух, содержащий положительные и отрицательные ионы кислорода и азота. Последнее более просто и эффективно. Для этой цели используют а - и Р излучатели, которые обладают высокой ионизационной способностью и относительно небольшой длиной пробега заряженных частиц в воздухе, что обеспечивает безопасность обслуживающего персонала. [22]