Средний свободный пробег

Cтраница 2

Фонон имеет определенный средний свободный пробег Лф. При достаточно высоких температурах значение Лф зависит в основном от фонон-фононного рассеяния, а также ( хотя и в меньшей степени) от рассеяния на примесных атомах. При низких температурах преобладающим является рассеяние на примесных атомах и на границах кристалла. [16]

При длине среднего свободного пробега во много раз больше диаметра поры вынужденное течение не отличимо от течения Кнудсена и не зависит от перепада давления. [17]

При длине среднего свободного пробега во много раз больше диаметра пор вынужденное течение не отличимо от течения Кнудсена и не зависит от перепада давления. [18]

Изоэнергетические поверхности зоны проводимости в Si га-типа. [19]

Если длина среднего свободного пробега не зависит от скорости и для электронов и для дырок, то, используя такие же аргументы, как в задаче 13.12, можно показать, чтот. [20]

Как видим, средний свободный пробег обратно пропорционален плотности газа. [21]

Здесь Iff обозначает средний свободный пробег для свободно-свободного поглощения. [22]

Как видно, средний свободный пробег обратно пропорционален плотности газа. [23]

Предположим, что средний свободный пробег частицы до рассеяния намного больше, чем толщина ударного фронта. Далее вниз и вверх по течению существуют области, в которых рассеяние создает изотропное распределение частиц. Вычисление конечных функций распределения, вообще говоря, представляет собой очень сложную задачу. Даже если мы можем гарантировать, что частицы, падающие слева на левую границу на рис. 13.13, образуют часть изотропного распределения, некоторые частицы на этой границе могут отразиться на ударном фронте, тогда как другие смогут пройти через ударный фронт со стороны правой границы. [24]

В теории этого явления средний свободный пробег не фигурирует вовсе. [25]

В случае неотшлифованных кристаллов средний свободный пробег фонона оказался несколько меньшим, чел можно было ожидать но теории, по теплопроводность была пропорциональна диаметру п изменялась как T J. [26]

Принять, что длина среднего свободного пробега для электронов и дырок не зависит от скорости. [27]

Структура кинетического пограничного слоя в сдвиговом течении, найденная для модельного уравнения БГК. На графике изображена поправка к профилю, соответствующему уравнению Навье - Стокса с условиями скольжения на стенке ( (. [28]

Здесь I - длина среднего свободного пробега, определяемая формулой (3.27) гл. [29]

В тех случаях, когда средний свободный пробег велик по сравнению с диаметром пор, никаких новых явлений не наблюдается, так как вынужденный поток будет потоком Кнудсена. Это происходит потому, что в этом случае на молекулы не действует разность общего давления и молекулы движутся совершенно независимо друг от друга. В таких случаях общий поток молекул отдельного вида слагается из потока диффузии, вызванного градиентом парциального давления этого вида молекул, и из переноса молекул, вызванного потоком Пуазейля, в котором молекулы движутся со скоростью, пропорциональной их концентрации. [30]

Страницы: 1 2 3 4