Характерный провал

Cтраница 2

На рис. 2 приводится в качестве примера вид g1 ( ш) для жидкого РЬ. Наличие характерного провала в функции gv ( со) означает, что возможно разделение колебательных и диффузных типов движений при их теоретическом описании. [16]

Позади тела пограничный слой переходит в так называемый аэродинамический след. Эпюра скоростей в области следа ( например, в сечении 6) имеет характерный провал. По мере удаления от задней кромки тела величина этого провала уменьшается, профиль скоростей постепенно выравнивается, а ширина следа увеличивается. [17]

В сечении г, плотность электронов еще не зависит от времени и ток i остается постоянным; в сечении га появляются небольшие изменения тока, в сечении г3, где пересекаются графики движения Z ( /), плотность электронов и ток в импульсе максимальны, а длительность импульсов тока минимальна. В сече-шш г.: электроны расходятся, длительность импульса увеличивается, v импульсе электронного тока появляется характерный провал. [18]

Примеры аудиограмм правого уха. Кружки обозначают потерю слуха для звуков передаваемых через воздух, символ. [19]

Пресбикузис ( presbycusis), или старческая тугоухость, обычно начинается в возрасте около 40 лет и постепенно прогрессирует с возрастом. Это заболевание обычно носит двусторонний характер. Характерный провал на отметке 4000 Гц для аудиограмм, связанных с потерей слуха под воздействием шума, при пресбикузисе не наблюдается. Однако фактор старения может оказывать воздействие в случаях расстройств слуха под воздействием шума. [20]

Поля давлений и распределение скоростного коэффициента в кольцевой решетке модели ступени № 4. а - г / 0 7 %. [21]

Такое различие вполне закономерно и объясняется особенностями течения пространственного потока. Давление торможения за решеткой имеет характерный провал в корневой части, что свидетельствует об отрыве потока. Эпюра полных давлений р0п имеет вогнутость около среднего диаметра. [22]

Мы располагаем двумя способами наблюдения колебательных спектров молекул. Один из этих способов, известный уже давно, состоит в наблюдении спектра инфракрасного поглощения, обнаруживающегося, когда свет источника, посылающего все длины волн ( сплошной спектр), попадает в спектральный аппарат, проходя через слой исследуемого вещества. В наблюдаемом спектре обнаруживается ряд характерных провалов - полос или линий поглощения - расположение и интенсивность которых и представляет индивидуальный спектр поглощения нашего вещества. [23]

Профили линий, образующихся в плоском слое с равномерным распределением источников, 1 - А, КГ4 и р 0, для трех значении ойгтовского параметра а. а 0. 0 001 и 0 01. Числа у кривых - зна. [24]

Из рисунков видно, что с увеличением т0 линии постепенно расширяются. Когда А, 0 и т0 1, при любом профиле коэффициента поглощения линия должна иметь плосковершинную часть. По мере уменьшения 1 - К развивается характерный провал в центре линии, появление которого вызвано спадом степени возбуждения к границам из-за выхода излучения. [25]

Типовые характеристики тетрода с катодной сеткой.| Типовые характеристики тетрода с экранирующей сеткой. [26]

Однако близость экранирующей сетки к аноду имеет и недостаток, заключающийся в том, что при низком напряжении на аноде проявляется динатронпый эффект - снижение тока анода за счет вторичной эмиссии. При этом вторичные электроны не возвращаются обратно на анод, а захватываются экранирующей сеткой. В результате на анодных характеристиках тетрода появляется характерный провал с участком отрицательного сопротивления. Если рабочая точка тетрода оказывается на этом участке, то в цепи могут возникнуть автоколебания. [27]

Это приводит к неполному использованию преимуществ принципа постоянной яркости, отмеченных в начале параграфа. В частности, так как частоты выше 1 3 - 1 5 Мгц не проходят через канал цветности, яркость соответствующих деталей полностью теряется. На резких границах в насыщенных цветах возникают характерные провалы яркости. Пример таких искажений дан на рис. 2 - 3 [2-2], где изображены сигналы на переходе между красным и синим участками одинаковой яркости. Переходы в яркостном сигнале условно приняты прямоугольными, а в цветоразностных сигналах после ограничения полосы частот - линейно наклонными. [28]

Оно может быть учтено путем соответствующего выбора численных значений эмпирических постоянных. В газовых пламенах профили плотности потока импульса, строго говоря, не являются монотонными функциями поперечной координаты у. Незначительная деформация поля ры2 и появление на нем характерных провалов связана с наличием сосредоточенного источника - фронта пламени, вызывающего резкое изменение поля плотности. Как показывают измерения, профили плотности потока избыточного импульса не имеют особенности вблизи фронта пламени. Что касается затопленного факела, то здесь при горении топлив с достаточно большим значением стехио-метрического отношения ( углеводородные топлива, водород) фронт располагается в зоне малых скоростей. Вследствие этого искажение поля динамического давления в окрестности фронта пламени не оказывает заметного влияния на распределение ры2 в поле течения факела. Как показывают опыты, в затопленном турбулентном факеле отклонение профилей ри2 от монотонных находится в пределах точности измерения этой величины. Это позволяет решать динамическую задачу для всей области течения без задания дополнительных условий на фронте пламени. [29]

Тепловыделение в турбулентном диффузионном факеле. [30]

Страницы: 1 2 3