Ван-флеко

Cтраница 1

Ван-Флеком [118] ( см. также [119]) и была применена [120] к исследованию реакции Li7 ( p, а. [1]

Ван-Флеком, вносят большой вклад в ширину главного максимума резонансной кривой и должны обязательно приниматься во внимание. Учитывая это, Кеффер рассчитал второй момент и нашел, что он не исчезает при абсолютном нуле. Кеффер, а также Киттель и Абрагамс считали, что этот результат объясняет конечную ширину резонансной кривой при абсолютном нуле. [2]

По формуле Ван-Флека можно рассчитать теоретическое значение второго момента кривой поглощения, однако этого не было сделано, вероятно, из-за недостаточного знания координат атомов водорода. [3]

Говоря словами Ван-Флека, резонансные моды решетки находят общий язык со спинами. В спин-решеточной релаксации может принимать участие только узкая полоска фононного спектра. Стренд-берг [95] показал, что в некоторых системах метод непрерывного насыщения, используемый для измерения спин-решеточной релаксации, способен также давать информацию о скорости фонон-решеточной релаксации. Это обстоятельство может объяснить, почему иногда измерения времени Т импульсным методом и методом насыщения согласуются, а иногда нет. Андерсон [96] рассмотрел явление фононного узкого горла, при котором скорость процесса спин-решеточной релаксации определяется скоростью, с которой возбужденные фононы освобождаются от энергии, передаваемой им спинами. [4]

Теория моментов Ван-Флека [106] является высокотемпературным приближением, справедливым для большинства экспериментальных условий. Ниже температуры жидкого гелия и при высоких частотах может быть реализовано низкотемпературное условие g H kT ( см. гл. [5]

Согласно теории Ван-Флека ( 1932), если электронное облако атомов не обладает сферической симметрией или хотя бы осевой симметрией относительно направления магнитного поля, то происходит деформация электронного облака, уменьшающая наблюдаемую величину диамагнитной восприимчивости. Это уменьшение эквивалентно как бы появлению некоторого поляризационного парамагнетизма. В отличие от парамагнетизма, наблюдавшегося еще Фара-деем и объясненного Ланжевеном, его называют также ван-флеков-ским парамагнетизмом. Правда, значения поляризационного парамагнетизма бывают незначительны по сравнению с диамагнетизмом, за исключением органических молекул с я-связями, обладающих высокой поляризацией в магнитном поле. [6]

Кроме обзоров Ван-Флека и Стонера, имеется еще хорошая водка Гортера [10], в которой собраны данные экспериментальных работ по редким землям вплоть до 1932 г. Некоторые из наи-юлее важных статей, которые появились с тех пор, будут здесь помянуты наряду с несколькими более ранними статьями. [7]

Согласно обозначению Ван-Флека, / - обменный интегра, а2 - число равноотстоящих соседей, с которыми данный ато - связан обменным взаимодействием. [8]

Температурная зависимость плотности и удельной магнитной восприимчивости. [9]

Рост парамагнетизма Ван-Флека при переходе от As2S5 к As2S3 связан как с превращением трехмерной пространственной структуры As2S5 в слоисто-цепочечную у As2S3, обладающую меньшей симметрией, так и с парамагнитным вкладом за счет увеличения концентрации мышьяка. [10]

Зависимость парамагнитных составляющих магнитной восприимчивости стекол систем As-Se ( 1, Ое-Se ( 2 и As-S ( 3 от состава. [11]

Изменение парамагнетизма Ван-Флека по мере накопления ге-теросвязей во всех трех системах обусловлено нелинейным ходом параметра асимметрии электронного облака в ковалентных мостиках. [12]

Величина парамагнетизма Ван-Флека составляет 40 % от диамагнитной слагаемой. Следовательно, взаимодействие компонентов в исследованных стеклах осуществляется в основном посредством локализованных пар электронов. [13]

В работах Ван-Флека и Малликена метод ЛКАО МО был впервые применен для исследования комплексов переходных металлов и других соединений. [14]

При парамагнетизме Ван-Флека ЭПР отсутствует. [15]

Страницы: 1 2 3 4