Cтраница 2
Копвиллем [132] распространил теорию Ван-Флека [106] на случай, когда g - фактор является тензором. [16]
Этот вопрос был рассмотрен Ван-Флеком, который пришел к выводу, что такой эффект может объяснить расхождения, получающиеся между теоретическими и рассчитанными из опыта восприимчивостями. [17]
У всех исследованных стекол парамагнетизм Ван-Флека отличен от нуля и составляет 50 % от диамагнетизма Ланжевена. Это обстоятельство указывает на то, что мы имеем дело с ковалентноувязанными твердыми телами. [18]
Полученные соотношения носят название формул Ван-Флека и широко применяются для практических расчетов. [19]
Кроме того, из теории Ван-Флека и Франка следует, что восприимчивость самария должна иметь минимальное значение при температуре около 400 К. Такой минимум на самом деле был обнаружен экспериментально. Досон, Мандельберг и Дейвис [74], продолжив измерения восприимчивости РиГ3и PuCl3 примерно до 600 К, обнаружили минимум на кривой зависимости магнитной восприимчивости от температуры, соответствующей примерно 500 - 550 К. [20]
Теория упомянутого явления впоследствии развитая Ван-Флеком [115], будет изложена здесь лишь в самых общих чертах. Можно заметить, что антиферромагнетизм является весьма общим свойством веществ и что многие парамагнитные вещества становятся аптиферромапштны-ми при достаточно низких температурах. [21]
Квантовомеханическая теория диамагнетизма, разработанная Ван-Флеком [38], дает такую же формулу для атомной диамагнитной восприимчивости, с той только разницей, что вычисления rzn производятся по законам квантовой механики. Диамагнетизм металлов как в твердом, так и в жидком состоянии обусловлен не только ионами кристалла, но и электронами проводимости. [22]
Теория упомянутого явления впоследствии развитая Ван-Флеком [115], будет изложена здесь лишь в самых общих чертах. Можно заметить, что антиферромагнетизм является весьма общим свойством веществ и что многие парамагнитные вещества становятся антиферромагнитными при достаточно низких температурах. [23]
Пейк и Парселл [74] доказали справедливость формулы Ван-Флека для второго момента, и ее стали успешно применять для установления структуры твердого состояния. [24]
Первый период развития теории связан с работами Ван-Флека и его школы [51-58] в 30 - е годы. [25]
Теоретические расчеты, которые приводят к формуле Ван-Флека, довольно длинны, и мы обсудим только вопрос, почему формулы ( 19а) и ( 196) различны. [26]
Современную теорию парамагнетизма, в основном разработанную Ван-Флеком, следует считать вполне удовлетворительной Открытие ряда новых явлений заставило подвергнуть эту теории: значительной переработке в части, касающейся комплексных со единений. Однако в целом теория Ван-Флека в течение последние десяти лет подвергалась только малым и не фундаментальные изменениям. [27]
Лоренца, кривая О-формуле Оннагера, кршан У-формуле Ван-Флека; кривые рассчитаны для 6 0 240 К; О-экспериментальные значении. [28]
Кривая О соответствует формуле Онзагера, кривая V-формуле Ван-Флека, кривая Е - экспериментальным данным, полученным при помощи калориметрических измерений. Кривые О и V рассчитаны для случая злектрического поля кубической симметрии при 5 0 33 К. [29]
Те изменяется в противоположном направлении из-за увеличения орбитального парамагнетизма Ван-Флека. [30]