Проводимость - стенка
Cтраница 3
На показания прибора существенное влияние оказывает проводимость трубы и сопротивление вторичного прибора. Труба должна обладать ничтожной проводимостью, так как проводимость стенки уменьшает потенциал на внешнем контуре поперечного сечения потока. [31]
 |
Изменение числа Нуссельта и разность. [32] |
На рис. 5 число Нуссельта и разность температур верхней и нижней частей трубы 6 ( в безразмерном виде) нанесены в зависимости от места их измерения вдоль трубы, показывая, как развивается эффект наслоения, и свидетельствуя, что он имеет небольшое № 0 влияние на величину числа Нуссельта. Величина эффекта регулируется размерами трубы и теплопроводностью материала, из которого сделана труба, поскольку поток тепла, вызванный проводимостью стенок трубы, стремится снизить его. [33]
Рассмотрим наиболее важный для практики случай, при котором потери в волноводе обусловлены только неидеальной проводимостью стенок. С физической точки зрения это означает, что несмотря на наличие потерь структура поля в волноводе остается такой же, как и при бесконечной проводимости стенок. [34]
 |
Профили скорости по координате вдоль поля ( в и координате z ( 6 в круглой трубе с непроводящими стенками в поперечном магнитном поле [ 9. [35] |
Как и при течении в плоском канале [ формула ( 1.104 а) ], в больших магнитных полях коэффициент сопротивления при о 0 возрастает пропорционально числу Гартмана. Проводимость стенок трубы увеличивает гидравлическое сопротивление. [36]
Таким образом, в замкнутом объеме, на границах которого поле или его производные обращаются в нуль, могут существовать характерные для этого объема электромагнитные колебания, подобные колебаниям натянутой струны. Частоты этих колебаний определяются собственными значениями, причем наименьшему собственному значению соответствует основная частота колебаний, за которой следует бесконечное множество других. Пока мы пренебрегаем проводимостью стенок, эти колебания обладают нулевой шириной и не взаимодействуют друг с другом. Однако в действительности эти колебания затухают, и затухание их определяется проводимостью стенок. [37]
 |
Цилиндрический волновод круглого сечения. [38] |
Наряду с волноводами прямоугольного сечения применяются также цилиндрические волноводы круглого сечения. Векторы поля в таком волноводе определятся решением уравнений Максвелла, которые в данном случае удобнее записать в цилиндрической системе координат. Предположим, что волновод идеальный и проводимость стенок трубы радиуса а равна бесконечности. Диэлектрическая проницаемость еа ее0 задана и постоянна. Так же как и в случае волновода прямоугольного сечения, будем считать, что векторы поля изменяются во времени по синусоидальному закону, что в волноводе нет отражения и в нем распространяется только прямая волна в направлении оси г. Тогда любую проекцию векторов поля можно записать следующим образом. [39]
 |
Цилиндрический волновод круглого сечения. [40] |
Наряду с волноводами прямоугольного сечения применяются также цилиндрические волноводы круглого сечения. Векторы поля в таком волноводе определятся решением уравнений Максвелла, которые в данном случае удобнее записать в цилиндрической системе координат. Предположим, что волновод идеальный и проводимость стенок трубы радиуса а равна бесконечности. Диэлектрическая проницаемость е ее задана и постоянна. Так же как и в случае волновода прямоугольного сечения, будем считать, что векторы поля изменяются во времени по синусоидальному закону, что в волноводе нет отражения и в нем распространяется только прямая волна в направлении оси г. Тогда любую проекцию векторов поля можно записать следующим образом. [41]
Для ламинарного режима результирующий эффект воздействия поля на течение зависит от ориентации и напряженности магнитного поля, а также от формы поперечного сечения канала. Уплощение профиля, в свою очередь, приводит к увеличению касательного напряжения на стенках тст и, следовательно, к увеличению коэффициента сопротивления. На характер течения в поперечном магнитном поле существенное влияние оказывает и проводимость стенок, обусловливающая дополнительные потери напора. [42]
Несколько обособленно от них выступает полевой метод [25], который мало привлекателен из-за сложности математических выкладок, хотя и достаточно строг. Под полевым методом понимают метод сшивания приведенных к границе пучка проводимостей окружающих пучок металлических поверхностей с поперечной волновой проводимостью пучка. Условие согласования ( сшивания) состоит в том, что при переходе через границу пучка отношение тангенциальных компонент напря-женностей магнитного и электрического полей ( внутри, у границы пучка, это отношение называется поперечной волновой проводимостью пучка, вне, но тоже вблизи границы - приведенной к границе пучка проводимостью стенки) должно оставаться неизменным. Результатом анализа является получение довольно сложного трансцендентного уравнения относительно искомой постоянной распространения. Интересно, что при выводе такого уравнения зачастую делается ряд дополнительных упрощающих предположений и оно полностью совпадает с алгебраическим, полученным на основе метода дисперсионного уравнения это легко проиллюстрировать, например, теорией лучевых приборов типа М ( см. гл. [43]
Альфер а учитывается также для случая / ( - 1 электропроводность стенок. Во многих практических случаях стенки во время работы нагреваются и становятся электропроводными. Выполненный им анализ показал, что при больших магнитных полях уменьшение сопротивления стенок канала приводит к уменьшению разности между температурами жидкости и стенки. Однако при очень больших М проводимость стенок не влияет на эту разность. [45]
Страницы: 1 2 3 4