Прыжковая проводимость

Cтраница 3

Как известно из теории жидких металлов, в случае плотной плазмы важную роль играет эффект равновесных корреляций ионов, описываемый структурным фактором Для систем слабо связанных электронов важен эффект прыжковой проводимости. Этот механизм переноса, известный из теории неупорядоченных полупроводников, может играть важную роль вблизи моттовского перехода. По аналогии с уравнением Больцмана, ъ котором дифференциальное сечение можно представить в виде борновского ряда, учет высших борновских приближений в теории линейного отклика приводит к методу Т - матрицы. При построении теории процессов переноса в плотных ку-лоновских системах необходим учет вырождения электронов и обменной энергии. [31]

Температурная зависимость проводимости серии образцов Ge. As с разным уровнем легирования в районе перехода металл-изолятор,. [32]

На самой нижней зависимости сг ( Т), отвечающей концентрации п 3 0 1017 см-3, стрелкой отмечена температура, вблизи которой происходит кроссовер из критической области в область прыжковой проводимости. Прыжковая проводимость существенно меньше, чем проводимость в критической области, и ее практически не видно при использованном на рис. 6.4 масштабе, так что зависимость т ( Т) как бы упирается в ось абсцисс. [33]

Закон Мотта для проводимости квазикристаллов находящихся в области изолятора ( около кривых указаны проводимости при 10К, равные 5 и 3 ( Г см 1. Температурные зависимости спрямляются только, когда 1псг построен как функция Т 1 4. [34]

Переход металл-изолятор происходит при cr ( WK ] a Q - к 9 ( Ом-см) - , а у состояний с меньшими значениями ло низкотемпературный транспорт реализуется при помощи прыжковой проводимости. При углублении в область изолятора температурный интервал, в котором происходит прыжковая проводимость, станог вится достаточно широким. [35]

Теоретически этот путь повышения удельного сопротивления может охватить все необходимые номиналы пленочных резисторов, тем более что предельным случаем разупорядочения является аморфное ( стеклообразное) состояние, в котором реализуется лишь прыжковая проводимость. [36]

Проводимость, связанная с носителями, которые совершают перескоки между локализованными состояниями вблизи уровня Ферми. Этот процесс аналогичен прыжковой проводимости по примесям в сильно легированных компенсированных полупроводниках. В области локализованных состояний электрон с заданной энергией не может удалиться достаточно далеко от своего центра локализации. Хотя может существовать перекрытие волновых функций некоторых состояний, отвечающих достаточно близким потенциальным ямам, его недостаточно для того, чтобы проводимость системы при 70 К была отлична от нуля. [38]

Основная гипотеза всех теорий прыжковой проводимости предполагает, что конфигурация ядер реагентов и продуктов реакции до и после процесса переноса электрона не изменяется: иными словами, должен выполняться принцип Франка - Кондона. [39]

Для объяснения механизма полупроводимости органических соединений вначале, считалось, что перенос носителей заряда от одной молекулы к другой ограничивает явление проводимости. Были рассмотрены различные модели прыжковой проводимости [ 51, с. [40]

Выяснение функциональной зависимости сопротивления от температуры путем построений в разных координатах. [41]

Другие варианты смены доминирующего типа прыжковой проводимости тоже неоднократно наблюдались, но они не столь наглядны. Это связано со спецификой экспериментального определения степени температуры в показателе экспоненты. При построении экспериментального графика в координатах ( Т 1 / 1, hip), где v 1, 2, 3 или 4, получается прямая, если степень v подобрана правильно, и изогнутая линия в противном случае. Для того чтобы выяснить с достаточной точностью, укладывается ли получившаяся зависимость на прямую при той или иной степени Т, отложенной вдоль оси абсцисс, нужен достаточно большой интервал изменения функции. Это иллюстрируют графики температурных зависимостей сопротивления n - InP. Отличить прыжки на ближайшие центры ( NNH с v 1) от прыжков с переменной длиной ( VRH с v 1) довольно просто. Проводимость при прыжках на ближайшие центры в координатах рис. 4.4, а должна изображаться прямой линией; пунктирная кривая на этом рисунке соответствует закону Мотта. Экспериментальные точки существенно ближе к кривой, чем к прямой. Различить варианты прыжков с переменной длиной труднее. В том же n - InP на рис. 4.4, б для того чтобы отличить V 1 / 2 от v 1 / 4, потребовался интервал изменения р в 5 порядков и скурпулезный учет предэкспо-ненциальных множителей. [42]

Проводимость аморфного сплава превышает известные ранее пределы для легированного аморфного кремния и достигает 1 См / см или более. Перенос носителей хорошо описывается в рамках модели прыжковой проводимости с переменной длиной прыжка. Предполагается, что зонная структура аморфного сплава подобна зонной структуре полуметаллов. [43]

Дифференциальная проводимость туннельного контакта с Si. B, находящимся в состоянии изолятора из-за малого количества носителей. Полную серию кривых в Приложении Б на 5.| Дифференциальная проводимость туннельного контакта с ультратонкой высокоом-ной пленкой Be при Т - 0 7 К. Полную серию кривых в Приложении Б на 6. [44]

Поучительно проследить развитие понятия кулоновской щели. Оно появилось как реакция на экспериментальные исследования прыжковой проводимости, которые обнаружили температурные зависимости проводимости, не соответствующие ни активационному закону Аррениуса (4.10), ни закону Мотта (4.15) при переменной длине прыжка и постоянной плотности состояний в окрестности ферми-уровня. Введение понятия кулоновской щели позволило последовательно и достаточно полно описать имеющиеся экспериментальные данные по прыжковой проводимости ( см. гл. Более того, предсказанная формулами (3.22) и (3.23) форма кулоновской щели была экспериментально подтверждена в туннельных экспериментах. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5