Cтраница 2
Квадратичный преобразователь отличается от линейного устройством силового механизма обратной связи. В нем постоянный магнит 12 заменен электромагнитом, через катушку которого проходит ток обратной связи, а вместо катушки 11 на рычаге 10 закреплен ферромагнитный проводник. Поскольку сила, с которой втягивается ферромагнитный проводник в поле, создаваемое неподвижным электромагнитом, пропорциональна квадрату тока, протекающего по его катушке, выходной сигнал преобразователя становится пропорциональным корню квадратному из значения входного усилия. [16]
Квадратичный преобразователь отличается от линейного устройством силового механизма обратной связи. В нем постоянный магнит 12 заменен электромагнитом, через катушку которого проходит ток обратной связи, а вместо катушки 11 на рычаге 10 закреплен ферромагнитный проводник. Поскольку сила, с которой втягивается ферромагнитный проводник в поле, создаваемое неподвижным электромагнитом, пропорциональна квадрату тока, протекающего по его катушке, выходной сигнал преобразователя становится пропорциональным корню квадратному из значения входного усилия. [17]
Конструкция представляет собой трубчатый нагреватель, устанавливаемый на трубопроводе. В качестве внутреннего токонесущего проводника служит медный провод в термостойкой изоляции. На одном конце нагревателя провод подключают к внутренней поверхности трубчатого проводника, образуя цепь последовательно соединенных проводников: внутреннего изолированного провода и трубчатого ферромагнитного проводника, служащего обратным плечом цепи. Свободные концы прямого и обратного проводников подключают к клеммам источника переменного тока. [18]
Почти одновременно с намагничением изменяются и другие свойства вещества: удельная теплоемкость, электрическое сопротивление, коэфициент Томсона, теплопроводность, упругость и тепловое расширение. Электрическое сопротивление никеля, например, показывает только незначительное изменение наклона кривой в точке Кюри, но температурный коэфициент сопротивления дает острый пик. К сожалению, температурный коэфициент сопротивления сплавов достигает максимума немного ниже точки Кюри [ 64а, 646 ] и не всегда является надежным показателем для магнитных измерений. Он основывается на том факте, что высокочастотное сопротивление ферромагнитного проводника является функцией его проницаемости. Этот метод не требует специальной печки и дает возможность производить непрерывные наблюдения над изменениями проницаемости при различных температурах. Ограничения этого метода заключаются в том, что он не допускает измерений в очень широком диапазоне плотности потока; кроме того, образец должен быть приготовлен в виде проволочки или длинной ленты. Высокочастотное сопротивление резко падает в точке Кюри. [19]