Любой проводник

Cтраница 3

Известно, что в любом проводнике существуют свободные электроны. [31]

Подвижными носителями зарядов в любых проводниках являются свободные электроны или ионы. [32]

При больших плотностях тока через любой проводник поверхностный эффект при переменном токе нормальной частоты начинает утрачиваться. Распределение плотности тока по детали, как это показано на рис. 32, а, может стать таким же равномерным по сечению, как и при постоянном токе. Если диаметр шайбы, зажатый между электродами, увеличить так ( рис. 32, б), чтобы плотность тока заметно снизилась, то появится явно выраженный поверхностный эффект. Однако, подставив под электроды вместо шайбы по рис. 32, б лист неограниченных размеров ( рис. 32, г), мы сразу получим эффект растекания плотности тока с относительно повышенной плотностью его уже по оси электродов. Как видно, должно существовать такое соотношение диаметра электрода и толщины листа, что будет иметь место равномерное распределение тока, как это показано на рис. 32, в. Особые картины распределения тока будут наблюдаться при несимметричном расположении свариваемых деталей относительно оси электродов. [33]

При протекании переменного тока по любому проводнику имеют место так называемый скин-эффект ( поверхностный эффект) и эффект близости. [34]

Условное обозначение. [35]

Направленному движению электрических зарядов в любом проводнике препятствуют молекулы и атомы этого проводника. Поэтому как внешний участок цепи, так и внутренний ( внутри самого источника энергии) оказывают препятствие прохождению тока. Величина, характеризующая противодействие электрической цепи прохождению электрического тока, называется электрическим, сопротивлением. [36]

Свободные заряды, имеющиеся в любом проводнике, перемещаются под действием внешнего электрического поля и спустя очень малый промежуток времени создают обратное поле, полностью компенсирующее внешнее. [37]

Гальваномагнитные эффекты могут проявляться в любом проводнике или полупроводнике. Однако наиболее сильно они выражены в полупроводниках с чисто электронной или чисто дырочной проводимостью ( германий, кремний, висмут, арсенид индия, антимонид индия, арсенид галлия, селенид ртути, арсенид кадмия и другие), из которых и изготовляются гальваномагнитные преобразователи. [38]

Следовательно, электродвижущая сила в любом проводнике зависит только от формы и движения этого проводника, а также от силы, формы и движения электрических токов в поле. [39]

Направленному движению электрических зарядов в любом проводнике препятствуют его молекулы и атомы. [40]

Направленному движению электрических зарядов в любом проводнике препятствуют его молекулы и атомы. Поэтому как внешняя цепь, так и сам источник энергии оказывают препятствие прохождению тока. [41]

Следовательно, электродвижущая сила в любом проводнике зависит только от формы и движения этого проводника, а также от силы, формы и движения электрических токов в поле. [42]

И, наконец, как и любой проводник, наш отрезок провода способен удерживать некоторый электрический заряд - как отрицательный, так и положительный. А это значит, что он обладает также и некоторой емкостью. [43]

В таком виде формула справедлива для любого проводника, но коэффициент Холла Rx может принимать различные значения. [44]

Доказано, что из электрических зарядов любого проводника можно выделить ( получить) заряды желаемого знака. Для этого следует заряжаемый через индукцию проводник сделать из двух частей и разъединить их между собой, тотчас же удалив индуктор. [45]

Страницы: 1 2 3 4