Cтраница 1
Изолированный незаряженный проводник, образованный двумя одинаковыми сферами радиуса а, пересекающимися под прямым углом, вносится в однородное электрическое иоле напряженности Е таким образом, что прямая, соединяющая центры сфер параллельна силовым линиям. [1]
Если незаряженный проводник поместить во внешнее электростатическое поле, то под влиянием электрических сил свободные электроны будут перемещаться в нем в направлении, противоположном вектору напряженности поля. В результате этого на двух противоположных концах проводника появятся разноименные заряды: отрицательный на том конце, где оказались лишние электроны, положительный - на том, где электронов не хватает. Явление, состоящее в электризации незаряженного проводника во внешнем электростатическом поле путем разделения на этом проводнике уже имеющихся в нем в равных количествах положительных и отрицательных зарядов, называется электризацией через влияние или электростатической индукцией. [2]
Введение незаряженного проводника в поле заданной системы зарядов уменьшает полную энергию поля. [3]
При внесении незаряженного проводника в электрическое поле носители заряда приходят в движение: положительные в направлении вектора Е, отрицательные - в противоположную сторону. В результате у концов проводника возникают заряды противоположного знака. Поле этих зарядов направлено противоположно внешнему полю. Следовательно, накапливание зарядов у концов проводника приводит к ослаблению в нем поля. [4]
При помещении незаряженного проводника во внешнее поле он поляризуется и полная напряженность Е поля складывается из внешнего и поля зарядов, выходящих на поверхность рассматриваемого проводника. [5]
При внесении незаряженного проводника в электрическое поле носители заряда приходят в движение: положительные в направлении вектора Е, отрицательные - в противоположную сторону. Поле этих зарядов направлено противоположно внешнему полю. Следовательно, накапливание зарядов у концов проводника приводит к ослаблению в нем поля. [6]
Предположим, что незаряженный проводник находится настолько далеко от зарядов, что создаваемое ими поле Е можно в окрестности проводника считать однородным. [7]
Установим знак изменения энергии незаряженного проводника во внешнем поле. Интеграл, стоящий там, можно рассматривать как изменение энергии поля, возникшее в результате установления стационарного состояния при внесении проводника в электрическое поле. Установление этого состояния, как отмечалось ранее, связано с диссипацией энергии поля - переходом части этой энергии в джоулеву теплоту. Таким образом, добавка к энергии проводника при помещении его во внешнее поле всегда отрицательна. [8]
Если в электростатическое поле внести незаряженный проводник, то энергия этого поля уменьшается. При этом на поверхности проводника индуцируются заряды, проводник поляризуется и его можно характеризовать электрическим моментом. [9]
Явление, состоящее в электризации незаряженного проводника во внешнем электростатическом поле, называется электростатической индукцией. Оно заключается в разделении имеющихся в проводнике в равных количествах положительных и отрицательных зарядов. [10]
Согласно теореме взаимности, потенциал незаряженного проводника в поле точечного заряда совпадает с потенциалом той точки, где находится заряд, если сам заряд перенесен из нее на проводник. [11]
Показать также, что при внесении незаряженного проводника энергия системы уменьшится. [12]
Аналогично теореме Томсона доказывается, что введение незаряженного проводника в поле заданной системы заряженных проводников уменьшает полную энергию этого поля. Обозначим через а поверхность незаряженного проводника, а через У0 - объем, заключенный внутри этой поверхности. [13]
Уменьшение энергии электростатического поля при введении в него незаряженных проводников является следствием теоремы Томпсона. Согласно этой теореме заряды на проводниках в электростатическом поле распределяются так, что энергия поля оказывается минимальной. [14]
Согласно этой теории, частица намагничивающегося тела уподобляется маленькому изолированному незаряженному проводнику, содержащему, однако ( в двухжидкостном варианте теории), сколь угодно большие, точно равные друг другу количества противоположного электричества; под действием на проводник электродвижущей силы происходит разделение этих электричеств и их появление на противоположных концах проводника. Аналогично и намагничивающая сила будет - по этой теории - вызывать разделение двух разновидностей магнетизма, первоначально пребывавших в нейтрализованном состоянии, и их появление на противоположных концах намагниченной частицы. [15]