Незаряженный проводник

Cтраница 2

Итак, емкость уединенного проводника увеличивается в соседстве с другими незаряженными проводниками, в особенности с заземленными. [16]

Емкость уединенного проводника численно равна заряду, который надо сообщить незаряженному проводнику, чтобы его потенциал стал равен 1 В. [17]

Знак минус в этом выражении указывает на то, что внесение незаряженного проводника в поле заряженных проводников уменьшает энергию этого поля; физически это объясняется тем, что электростатическое поле не проникает внутрь внесенного проводника, вследствие чего наличие последнего в системе заряженных проводников уменьшает объем, в котором распределено электростатическое поле; следовательно, согласно выражению ( 4 - 7 - 4) при данном неизменном заряде системы энергия ее поля уменьшается. [18]

Таким образом, как и следовало ожидать, внесение в поле незаряженного проводника ( правая пластина), поверхности которого совпадают с эквипотенциалями поля, созданного левой пластиной, не изменяет напряженности поля во внешнем пространстве. [19]

Из этой теоремы вытекает, в частности, такое следствие: введение незаряженного проводника в поле заданных зарядов ( заряженных проводников) уменьшает полную энергию поля. Для того чтобы убедиться в этом, достаточно сравнить энергию истинного поля, которое установится после введения проводника, с энергией фиктивного поля, соответствующего отсутствию индуцированных зарядов на введенном проводнике. [20]

Коэффициенты afts также легко определить из ур-ния (2.118), если учесть, что незаряженные проводники, вследствие незначительности размеров их поперечных сечений, принимают в поле заряженного проводника те потенциалы, которые имелись в точках расположения этих проводников, до того, как их внесли в данное поле. [22]

В этом же параграфе даны формулы для емкости между двумя проводами в присутствии других незаряженных проводников. [23]

Вид силовыг линий при системе. точечный заряд вблизи проводящей плоскости.. [24]

Явление, заключающееся в том, что электрически заряженное тело вызывает на внешней поверхности соседнего первоначально незаряженного проводника заряд противоположного знака, называют электрической индукцией. Это явление нужно понимать как следствие того, что поле не может проникнуть внутрь проводника. [25]

Вид силовыг линий при системе. точечный заряд вблизи проводящей плоскости.. [26]

Явление, заключающееся в том, что электрически заряженное тело вызывает на внешней поверхности соседнего первоначальна незаряженного проводника заряд противоположного знака, называют электрической индукцией. Это явление нужно понимать как следствие того, что поле не может проникнуть внутрь проводника. Если проводник - конечного размера и не соединен проводниками с другими телами, то, так как его заряд остается в общем равным нулю, поток сил, оканчивающийся на стороне, ближайшей к индуцирующей точке, должен опять выйти с другой стороны проводника. [27]

Так как энергия реально установившегося поля по теореме Томсона должна быть минимальной, то из полученного результата видно, что незаряженный проводник должен как бы втягиваться в область, где расположены заряженные проводники. Действующие при этом на него силы объясняются тем обстоятельством, что поле, в котором он находится, вызывает его поляризацию: положительные и отрицательные заряды перераспределяются на его поверхности так, что, оставаясь в целом нейтральным, проводник приобретает свойства, аналогичные системе диполей. В одних точках его поверхности образуется избыток положительного заряда, в других же - отрицательного. [28]

Какие значения принимает функция div D а) внутри заряженного проводника, б) в окружающем его диэлектрике, е) на поверхности заряженного проводника, г) на поверхности незаряженного проводника. [29]

Рассмотрим один важный частный случай этой теоремы. В потенциал незаряженного проводника А меняется точно на такую же величину, на какую изменился бы потенциал незаряженного проводника В при помещении заряда Q на проводник А. [30]

Страницы: 1 2 3 4