Устойчивый зародыш

Cтраница 1

Устойчивый зародыш ( или зародыш критического размера) представляет собой кристалл, который по своим размерам находится в равновесии 60 со средой, поэтому вероятность его роста и растворения одинакова. [1]

Микроструктура спека C2S, находившегося в расплаве при 1723 К ( дро. [2]

Устойчивые зародыши кристаллов C3S постепенно растут. Между поверхностью растущего кристалла и расплавом образуется адсорбционный слой ( дворик кристаллизации) из жидкости, содержащей в большом количестве ионы кристаллизующегося вещества, который служит источником питания растущего кристалла. В пределах этого слоя диффузия частиц из-за их повышенной концентрации оказывается замедленной. Следовательно, рост кристаллов, так же как и их растворение, складывается из двух процессов: 1) диффузии ионов из расплава к граням кристалла через пограничный слой жидкости и 2) реакции присоединения ионов к грани и их ориентации на ней в соответствии со строением данной кристаллической решетки. [3]

Термодинамически устойчивые зародыши увеличивают свою массу за счет растворенного вещества и вырастают в кристаллы. Кристалл представляет собой структуру в виде правильной пространственной решетки, в узлах которой находятся соответствующие его составу ионы, атомы или молекулы. В основе многообразия кристаллов [25, 157, 197, 211] лежат комбинирующиеся из отдельных элементов симметрии 32 вида симметрии кристаллических решеток. Они делятся на 7 групп - систем или син-гоний, обладающих одним или несколькими сходными элементами симметрии: триклинную, моноклинную, ромбическую, тригональ-ную, или ромбоэдрическую, тетрагональную, гексагональную и кубическую. Первые три сингонии относятся к низшей категории симметрии, вторые три - к средней, последняя - к высшей. Для каждой сингонии характерны несколько простых форм кристаллов. Грани простой формы имеют одинаковые очертания и размеры. Простые формы триклинной сингонии могут участвовать в построении кристаллов и моноклинной сингонии, а формы обеих этих систем относятся и к кристаллам ромбической сингонии. В среднюю категорию симметрии переходят лишь простые формы триклинной сингонии, а в кубическую сингонию ни одна из простых форм низших и средних категорий не переходит. [4]

Зависимость свободной энергии от положения атомов или молекул, пересекающих границу раздела кристалл - жидкость. [5]

Как только образовался устойчивый зародыш, он начинает расти со скоростью, определяемой, во-первых, скоростью диффузии атомов, необходимых для роста, к поверхности кристалла и легкостью, с которой эти атомы освобождаются от притяжения соседних атомов в жидкой фазе и образуют новые связи в положениях, определяемых кристаллической решеткой растущего кристалла. [6]

При задержке образования устойчивого зародыша перемагничивания коэрцитивная сила 1ИС определяется полем старта Яст, при приложении которого такой зародыш возникает. Поле старта сложным образом зависит от дефектной структуры материала, локальных значений констант анизотропии и величины приложенного при намагничивании поля. [7]

Существуют три основных механизма образования устойчивого зародыша поры: первый - образование ступеньки на границе зерен либо в результате проскальзывания зерен друг по другу, либо из-за скольжения в зернах; второй - на стыке трех зерен; третий - путем скопления вакансий у каких-либо препятствий. [8]

Распределение относительных амплитуд пульсаций полного давления. [9]

В области малых влажностей, где преобладают устойчивые зародыши, пульсационные характеристики потока в пограничных слоях и в ядре течения резко меняются. [10]

Так как размер фуллерена меньше критического размера устойчивого зародыша, процесс кристаллизации на фуллерене неустойчив и возможно несколько вариантов роста зародыша с образованием оболочки из атомов железа или скопления фуллеренов. Формирование плотной упаковки затруднено, и наиболее вероятно образование дендритной фрактальной структуры до того момента, пока не будет достигнут размер критического зародыша. [11]

Зависимость числа центров. [12]

Скорость гомогенного зародышеобразования, пропорциональная вероятности появления устойчивого зародыша, выводится с помощью методов статистической механики. При этом исходят из того, что скорость образования зародышей определяется числом зародышей критического размера, возникающих в единице объема, и скоростью, с которой атомы или молекулы присоединяются к этому зародышу. [13]

Очевидно, что помимо физических свойств вещества радиус устойчивого зародыша зависит от перегрева стенки по отношению к температуре насыщения и давления, определяющего физические свойства кипящей жидкости. [14]

При охлаждении раствора и достижении критических условий спонтанно возникают устойчивые зародыши твердой фазы в жидкой среде. Этот процесс носит все черты локального неравновесного фазового перехода: нелинейное поведение системы, спонтанный переход из одного устойчивого состояния в другое, самоорганизация диссинативных структур, необходимая для этого перехода. Что же касается стадии роста устойчивого зародыша твердой фазы, то она полностью контролируется термодинамической самоорганизацией, при которой эволюция системы определяется стремлением системы к минимуму свободной энергии. Нелинейные условия в системе возникают в данном случае при наличие градиента температур, возникающего при переохлаждении. Поскольку переохлаждение расплавленных металлов при обычных условиях кристаллизации максимально на стенках литейной формы, то именно в этих областях преимущественно спонтанно возникают устойчивые зародыши кристаллизации. Можно считать поэтому, что фуллерены в расплаве играют роль катализаторов, повышающих скорость химической реакции, подобно другим дисперсным примесям. Это означает, что кинетика образования устойчивых зародышей кристаллизации в железо-углеродистых сплавах может быть полностью задана небольшим количеством фуллеренов. [15]

Страницы: 1 2 3 4