Положительный пространственный заряд
Cтраница 3
Вблизи перехода в га-области положительные ионы донорной примеси, заряд которых теперь не компенсируется электронами, образуют положительный пространственный заряд. Соответственно в р-области отрицательные ионы акцепторной примеси, заряд которых теперь не компенсируется дырками, образуют отрицательный пространственный заряд. Таким образом возникает контактная разность потенциалов - потенциальный барьер, препятствующий дальнейшей диффузии основных носителей. [31]
Отсутствие отрицательного объемного заряда около холодного катода приводит к тому, что приходящие ионь образуют возле него положительный пространственный заряд большой плотности. Потенциал точек электрического поля в этом месте настолько повышается, что между катодом и объемным зарядом возникает значительная разность потенциалов ( катодное падение потенциала), под действием которой ионы в состоянии выбивать электроны из катода. [32]
В плоский конденсатор, на пластинах которого распределен заряд с поверхностной плотностью о, вставляется диэлектрик, заряженный положительным пространственным зарядом так, что объемная плотность заряда изменяется от нуля у одной пластины ( положительной) до р0 у другой по закону р ( a / d2) x, где d - расстояние между пластинами. [33]
Как было отмечено выше, малый и триодный аргоновые детекторы не требуют линеаризирующего последовательно включенного сопротивления, так как положительный пространственный заряд, накапливающийся в камере, эффективно выполняет ту же самую функцию. Следует отметить, что в случае применения чрезмерно больших линеаризирующих сопротивлений увеличивается постоянная времени детектора. [34]
 |
Распределение потенциала между электродами острие - плоскость в воздухе. [35] |
Такая зависимость электрической прочности от частоты объясняется следующим образом: падение с ростом частоты вызвано искажением поля вследствие образования положительных пространственных зарядов в высокочастотном поле из-за сравнительно малой подвижности ионов, которые не успевают достигать электродов за полпериода; увеличение с дальнейшим ростом частоты, при очень больших частотах вызвано затруднением развития пробоя за очень малое время полупериода. [36]
По обе стороны от металлургической границы p - n - перехода находятся ионизированные атомы донорной и акцепторной примесей, образующие отрицательные и положительные пространственные заряды. При изменении напряжения, приложенного к переходу, изменяется его ширина, а следовательно, и пространственный заряд. Поэтому плоскостной p - n - переход можно рассматривать как две пластины конденсатора с равными по значению, но противоположными по знаку зарядами ( Qp - Qn), т.е. р-п-переход обладает емкостью. Емкость, обусловленная перераспределением зарядов в переходе, называется барьерной. [37]
Электроны, ионизирующие газ в сильном поле около острия, быстро уходят на острие, и в промежуток врастает малоподвижное облако положительного пространственного заряда. Всякое увеличение ионизации приводит к возрастанию электрического поля на катодном конце этого облака. В результате электроны, движущиеся со стороны катода, сильнее ускоряются и ионизуют газ, а облако положительного пространственного заряда протягивается к катоду. Если острие является отрицательным электродом, коронный разряд окружает его облаком положительных ионов, которое уменьшает поле в остальной части промежутка. Поэтому электроны, выходящие с катода, проходят в сильном поле лишь очень короткое расстояние, а на большей части своего пути они движутся в слабом поле. Те же электроны, которые образовались в газе на некотором удалении от катода, проходят весь свой путь и производят ионизацию в слабом поле. Потенциал зажигания коронного разряда, конечно, намного ниже. [38]
Электронная лавина, будет двигаться по направлению к нити, создавая в газе положительные ионы и фотоны, когда лавина достигнет ее, положительный пространственный заряд начнет дрейфовать к цилиндру. В итоге все положительные ионы достигают катода и некоторые из них могут образовывать вторичные электроны. Фотоны, энергия которых достаточна, чтобы вызвать фотоионизацию, создадут фотоэлектроны. Фотоны, не возбуждающие или не ионизующие газ, достигнут цилиндра со скоростью света. Если энергия фотонов больше работы выхода металла, из которого изготовлен катод, при ударах фотонов о стенки цилиндра выход вторичных электронов будет интенсивным. [39]
После возникновения дугового разряда сеточное напряжение перестает влиять на величину анодного тока, так как возникшие в процессе ионизации положительные ионы газа окружают сетку, образуя вокруг нее положительный пространственный заряд, компенсирующий своим полем поле сетки. [40]
Можно допустить, что положительные ионы в то же время остаются неподвижными, в результате этого в области, примыкающей к катоду, образуется зона, в которой появится положительный пространственный заряд. [41]
Вследствие того, что концентрация их в двух фазах различна, небольшие подвижные ионы будут стремиться выравнивать ее путем диффузии, а это приведет к нарушению электронейтральности раствора, к возникновению положительного пространственного заряда в растворе и отрицательного в ионите. [42]
Вследствие того, что концентрация их в двух фазах различна, небольшие подвижные ионы будут стремиться выравнивать ее путем диффузии, а это приведет к нарушению электронейтральности раствора, к возникновению положительного пространственного заряда в растворе и отрицательного в ионите. [43]
Если концентрация положительных ионов достигает определенной величины ( близкой к 1012 / сл3), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотоионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положительного стримера и, в-третьих, вследствие фотоионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. [44]
 |
Схема действия сетки в тиратроне. [45] |
Страницы: 1 2 3 4