Проекция - момент - количество - движение
Cтраница 3
Это положение может казаться парадоксальным, но фактически невозможно определить ось квантования, не осуществляя или не подразумевая некоторый определенный эксперимент, при котором РФ измеряется вдоль этой оси, причем невозможно провести эксперимент, который позволил бы найти данные о проекции момента количества движения более чем на одну ось одновременно. [31]
Согласно принципам квантовой механики, состояние электрона в атоме характеризуется четырьмя так называемыми квантовыми числами: п, I, т и s, где п - главное квантовое число, в основном определяющее энергию электрона; / - орбитальное ( побочное) квантовое число, характеризующее момент количества движения электрона; т-магнитное квантовое число, характеризующее проекцию момента количества движения электрона на некоторое выделенное направление, а именно - - направление внешнего магнитного поля; s - спиновое квантовое число, характеризующее некоторый дополнительный момент количества движения электрона, присущий самому электрону. [32]
Согласно принципам квантовой механики, состояние электрона в атоме характеризуется четырьмя так называемыми квантовыми числами: п, I, т и s, где п - главное квантовое число, в основном определяющее энергию электрона; / - орбитальное ( побочное) квантовое число, характеризующее момент количества движения электрона; m - магнитное квантовое число, характеризующее проекцию момента количества движения электрона на некоторое выделенное направление, а именно - направление внешнего магнитного поля; s - спиновое квантовое число, характеризующее некоторый дополнительный момент количества движения электрона, присущий самому электрону. [33]
Некоторая ангармоничность колебаний молекулы приводит к появлению высших гармоник и, в силу принципа соответствия, к переходам vf - vf Ф 1; поэтому для колебательного квантового числа v нет никакого правила отбора. Если же проекция момента количества движения электронной оболочки молекулы на прямую, соединяющую оба ядра, равна нулю, то переходы с Д / 0 тоже запрещены. [34]
Дискретность энергетических состояний атомов проявляется в опытах Франка и Герца ( 1914 г.), при изучении оптических спектров атомов и в ряде других явлений. Дискретность значений проекций момента количества движения на направление магнитного поля доказывается опытами Штерна и Герлаха ( 1922 г.), в которых исследовалось отклонение потока атомов в неоднородном магнитном поле. [35]
Дискретность энергетических состояний атомов проявляется в опытах Франка и Герца ( 1914 г.), при изучении оптических спектров атомов и в ряде других явлений. Дискретность значений - проекций момента количества движения на направление магнитного поля доказывается опытами Штерна и Герлаха ( 1922 г.), в которых исследовалось отклонение потока атомов в неоднородном магнитном иоле. [36]
Число / и / называют магнитным квантовым числом. Оно определяет возможные значения проекции момента количества движения электрона на ось z в магнитном поле. [37]
Рассмотрим перестановочные соотношения для введенных операторов. Заметим прежде всего, что операторы проекций момента количества движения на разные оси координат не коммутируют между собой. [38]
 |
Схема заполнения электронами молекулярных орбиталей в молекуле О2. [39] |
МО приняты в соответствии со значениями проекций момента количества движения электронов ( равными нулю и 1) на линию, соединяющую ядра атомов з молекуле. На вырожденном уровне я находятся два электрона, которые по правилу Гунда занимают разные орбитали и имеют параллельные спины. Суммарный спин молекулы О2 отличен от нуля и равен 1, поэтому кислород - парамагнитное вещество. [40]
Но тогда ON не будет главной осью, и проекция момента количеств движения для нее получает сложное выражение. [41]
У атома бора с пятью электронами один электрон снова должен поместиться на более высоком уровне энергии, так как 1s - и 25-уровни уже заполнены каждый двумя электронами. Из числа возможных ориентации ( число возможных значений для проекции момента количества движения) орбиты, для которой 11, и из того обстоятельства, что всегда существует два возможных значения спинового квантового числа, следует, что возможно существование шести 2 / ьэлектронов ( ср. [42]
В начальном состоянии атома со спином 1 и равной нулю проекцией спина на ось г содержатся состояния со всеми тремя возможными проекциями спина ( m 0, 1) на ось г, амплитудой испускания вдоль которой мы интересуемся. Однако из этих трех состояний в силу закона сохранения проекции момента количества движения лишь состояние т 1 может испустить правополяризованный фотон. [43]
Более глубокое исследование показывает [143, 170-172], что в этом случае моменты количества движения электронов и ядер в отдельности не сохраняются, а сохраняется их некоторая сумма. Дополнительное специальное квантовое число, составленное из квантовых чисел, проекций моментов количества движения электронов и ядер, характеризует уровни энергии системы в целом. Ситуация здесь несколько аналогична той, которая возникает при сложении орбитального и спинового моментов количества движения при LS-связи в атомах ( стр. При этом, например, в случае двукратного электронного вырождения электронно-колебательные уровни также являются двукратно вырожденными. Таким образом, вырождение остается, хотя оно уже не является электронным. [44]
Поэтому для характеристики МО принята несколько иная символика. Аналогом пг в молекулах является квантовое число К, характеризующее величину проекции момента количества движения электронов на направлении химических связей. [45]
Страницы: 1 2 3 4