Cтраница 2
Если обозначить через Мх проекцию магнитного момента на плоскость, перпендикулярную М0 ( плоскость ж, у), то при вращении магнитного момента длина вектора М не изменяется, а сам вектор равномерно вращается. [16]
Это соответствует тому, что проекция магнитного момента на направление осциллирующего магнитного поля больше для малых значений М, чем для больших ( § 3 гл. Вариация интенсивности позволяет легко отличить тонкую структуру, обусловленную начальными расщеплениями, от сверхтонкой структуры ( см. ниже), где линии, соответствующие различным ядерным ориентациям, имеют одинаковую интенсивность при температурах таких, что kT значительно больше энергии сверхтонкого взаимодействия. [17]
Магнитный момент вещества складывается из проекций магнитных моментов отдельных атомов на направление поля. [18]
Какая доля всех атомов дает отрицательную проекцию магнитных моментов на направление внешнего магнитного поля, напряженность которого Я 100 / сэ. [19]
Магнитное квантовое число mi характеризует проекцию магнитного момента движущегося электрона на направление внешнего магнитного поля. В соответствии с правилами пространственного квантования проекция может принимать только целочисленные значения. [20]
Магнитное квантовое число mi является проекцией магнитного момента движущегося электрона на направление внешнего магнитного поля. В соответствии с правилами пространственного квантования проекция может принимать только целочисленные значения. [21]
Как доказывается в квантовой механике, проекция магнитного момента электрона на направление магнитного поля может принимать лишь дискретные значения. [22]
Пространственная анизотропия - фактора означает, что проекция магнитного момента неспаренного электрона на направление магнитного поля, пропорциональная величине g, зависит от угла между направлением поля и молекулярными осями. Пространственная анизотропия g - фактора определенным образом проявляется в форме спектра ЭПР. [23]
В соответствии с определенной ориентацией момента количества движения проекция магнитного момента д г на выбранное направление выражается в виде z mli. [24]
Для серебра Штерн и Герлах получили, что проекция магнитного момента атома на направление поля численно равна магнетону Бора. Результаты этих опытов, впоследствии проверенные на других атомах элементов первой группы периодической системы, не вызывают ни малейшего сомнения. Магнитные моменты электронов и атомов выражаются в магнетонах Бора. [25]
Для серебра Штерн и Герлах получили, что проекция магнитного момента атома на направление поля численно равна магнетону Бора. Результаты этих опытов, впоследствии проверенные на других атомах элементов первой группы периодической системы, не вызывают ни малейшего сомнения. [26]
Формула (14.128) является классической, она не учитывает квантование проекций магнитного момента. [27]
Магнетон Бора - это минимальное отличное от нуля значение проекции магнитного момента электрона на произвольное направление. А так как магнитный момент атома есть векторная сумма магнитных моментов электронов, то мы можем утверждать, что проекция магнитного момента атома на некоторую ось либо равна нулю, либо кратна магнетону Бора. Ниже мы увидим, что опыты подтверждают эту оценку. [28]
То обстоятельство, что различные ориентации орбит связаны с различными величинами проекций магнитного момента на произвольно выбранное направление в пространстве, позволяет разделить атомы, имеющие различные величины этих проекций. Это разделение впервые осуществили Штерн и Герлах. Действие такого поля становится вполне понятным при рассмотрении силы, с которой оно действует на маленький полосовой магнит. Пусть у полюса магнита, у которого величина z меньше, напряженность поля равна Я; это поле действует на полюс с силой qH, где q - магнитная масса. [29]
Паули ( 59.9 9), a jj, есть абсолютное значение проекции магнитного момента на какое-либо направление. [30]