Проекция - магнитный момент
Cтраница 3
Отклонение от закона смешения температурной зависимости среднего магнитного ( г объясняется уменьшением проекций магнитных моментов атомов на направление спонтанной намагниченности. Температуры Кюри, рассчитанные по МКК, хорошо согласуются с экспериментальными измерениями. [31]
Измерив величину отклонения пучка и зная градиент индукции поля, можно вычислить проекцию магнитного момента атома. [32]
Расщепление уровней, а следовательно, и спектральных линий зависит от квантового числа проекции магнитного момента Mj, которое может принимать 2J 1 значение. На этом же рисунке даны разрешенные правилами отбора электронные переходы, приводящие к наблюдаемым экспериментально десяти спектральным линиям. [34]
Ясно, что и для электрона, и для ядер различным спиновым состояниям соответствуют разные проекции магнитного момента лег и ц 2; следовательно, магнитные энергии электрона и ядер це2Н и ЦтН в магнитном поле Н разные в различных спиновых состояниях. Магнитные энергии спиновых состояний называются зеема-новскими энергетическими уровнями этих состояний. Эти переходы сопровождаются изменением проекции спина и индуцируются переменными магнитными полями на частоте прецессии электронов или ядер. Переменные поля могут быть приложены извне ( как в ЭПР или ЯМР), или создаваться молекулярным движением. Движение молекул окружающей среды ( решетки) хаотично и создает случайные магнитные поля разных частот и амплитуд ( белый шум), однако всегда имеется компонента этого шума на частоте прецессии электрона или ядра, которая индуцирует переходы между спиновыми состояниями. [35]
Пользуясь этим, исключим из (16.40) / и s и отсюда определим максимальную величину проекции магнитного момента ядра gTI, выраженную в ядерных магнетонах. [36]
В какую сторону отклоняются при движении в поперечном неоднородном магнитном поле атомы, у которых проекция магнитного момента на направление вектора напряженности внешнего поля положительна. [37]
Под действием этой силы атомы отклоняются вверх или вниз, в зависимости от того, направлена проекция магнитного момента вдоль или против оси. Измерив величину отклонения пучка и зная градиент индукции поля, можно вычислить проекцию магнитного момента атома. [38]
Каждому уровню энергии иона соответствуют два состояния иона, имеющие одинаковую энергию, но отличающиеся знаками проекции магнитного момента иона на Екр. Таким образом, в рубине, находящемся в постоянном магнитном поле, из двух нижних уровней образуются четыре уровня, частоты переходов между которыми лежат в диапазоне СВЧ. Следует отметить, что расстояния между магнитными подуровнями зависят не только от магнитного поля, но и от угла между направлением магнитного поля и осью кристалла. [39]
Как показывает опыт, пучок частиц в магнитном поле расщепляется на несколько пучков, соответствующих числу проекций магнитного момента атома на направление поля. Величина отклонения зависит от величины магнитного момента. Данный метод определения магнитного момента применим только к незаряженным частицам, так как в противном случае появляется дополнительное отклонение, обусловленное электрическим зарядом частицы. Расчеты показывают, что ошибки, связанные с этим эффектом, численно равны величине самого магнитного момента. [40]
Несмотря на меньшую точность картины la, мы иногда будем ею пользоваться, так как она проще, а величина проекций магнитного момента в обоих случаях одинакова. [41]
На первой взгляд это совпадение может показаться неожиданным, поскольку в (5.30) под TI подразумевалась постоянная, характеризующая скорость восстановления равновесного-значения средней величины проекции магнитного момента на направление внешнего поля Н0, а формула (6.16) дает скорость изменения энергии спиновой системы, если в начальный момент она не находилась в равновесии с тепловым движением молекул. Однако на самом деле, это, разумеется, один и тот же процесс; достаточно вспомнить, что энергия спиновой системы равна Е - МН. [42]
Несмотря на меньшую точность картины рис. 1.1, а, мы иногда будем ею пользоваться, так как она проще, а величина проекций магнитного момента в обоих случаях одинакова. [43]
 |
Характеристики ядер, представляющих наибольший интерес для ЯМР спектроскопии полимеров. [44] |
Ядро со спином 1 / 2, помещенное в постоянное магнитное поле Я0, может находиться в двух состояниях, в одном из которых проекция магнитного момента на направление поля параллельна, а в другом - антипараллельна полю. [45]
Страницы: 1 2 3 4