Cтраница 1
Проекции главного вектора F ( Qx, Qy, Nz) и главного момента М ( Мх, My, Mz) внутренних сил, возникающих при деформации стержня в его произвольном поперечном сечении, связаны шестью дифференциальными соотношениями, представляющими собой условия равновесия элемента ds деформированного стержня. Векторы F и М задаются своими проекциями Qx, Qv, Nz и MX, My, Mz на оси главного трехгранника деформированного стержня. [1]
Проекции главного вектора момента аэродинамических сил на оси связанной и скоростной систем координат имеют одинаковое название: относительно осей хих & - моменты крена Мх и Мха, осей у и уа - моменты рыскания My и Муа и осей z и za - моменты тангажа Mz и Mza. Положительным считается момент, стремящийся повернуть летательный аппарат против часовой стрелки, если смотреть с конца вектора момента. [2]
Проекция главного вектора N нормальных составляющих реакций стенок трубы на ее ось, очевидно, равна нулю, а весом газа пренебрегаем. [3]
Только проекция главного вектора на ось Oz в общем случае не равна нулю. [4]
Если проекция главного вектора всех внешних сил, приложенных к системе, на некоторую неподвижную ось равна нулю, то проекция количества движения материальной системы на эту ось остается постоянной. [5]
Только проекция главного вектора на ось Oz в общем случае не равна нулю. [6]
Если проекция главного вектора внешних силчсистемы на какую-либо ось равна нулю, то проекция скорости центра масс системы на эту ось остается постоянной. [7]
Только проекция главного вектора на ось Oz в общем случае не равна нулю. [8]
Обозначим проекции главного вектора F на оси трехгранника М через Q, Qy, Nz. Составляющие Qx и Qy представляют собой компоненты поперечной силы по главным осям изгиба и Nz - нормальную силу. Аналогично проекции главного момента М обозначаются через М и Mz - крутящий момент. [9]
Таким образом, если проекция главного вектора всех действующих на механическую систему внешних сил на какую-либо неподвижную ось равна нулю, то проекция вектора скорости центра масс на ту же ось есть величина постоянная. [10]
Первые два равенства выражают проекции главного вектора сил на оси Ох и Оу соответственно. Третье равенство задает главный момент всех сил относительно точки А. [11]
Определение сопротивления давления как проекции главного вектора сил давлений ( исправленных согласно указанному выше или фактически замеренных путем дренажа поверхности крыла) на направление набегающего потока крайне неточно, так как приводит к вычислению малой разности двух сравнительно больших величин. Сопротивление давлений точнее всего определяется как разница между профильным сопротивлением и сопротивлением трения. [12]
Так как по условию проекция главного вектора приложенных сил на горизонтальную плоскость равна нулю, то и сумма предельных сил трения Фь Ф2, Ф8 должна быть нулем. [13]
Так как по условию проекция главного вектора приложенных сил на горизонтальную плоскость равна нулю, то и сумма предельных сил трения Фъ Ф2, Ф8 должна быть нулем. [14]
Если система тел не замкнута, но проекция главного вектора F всех внешних сил на какую-либо ось равна нулю, то проекция на эту ось вектора количества движения системы не зависит от времени. [15]