Проекция - сила - давление
Cтраница 1
Проекция сил давления, равномерно распределенных по поверхности, на ось равна давлению, умноженному на проекцию этой поверхности на плоскость, перпендикулярную оси. [1]
 |
К выводу уравнения Бернулли для струйки. [2] |
Проекции сил давления, действующих на боковые поверхности элемента, на ось I равны нулю. [3]
Суммы проекций сил давлений на оси х и у должны быть равны нулю, так как жидкость находится в покое и давление зависит не от ориентировки площадок, а только от их заглубления. [4]
 |
К выводу закона Паскаля. [5] |
Рассмотрим сумму проекций сил давления на ось АВ. [6]
Что касается проекций сил давления на горизонтальные оси, то, разбив поверхность тела на части, расположенные слева и справа, можно убедиться, что согласно § 2 - 11 горизонтальные составляющие давления взаимно уравновешиваются. [7]
 |
К выводу закона Паскаля. [8] |
Рассмотрим сумму проекций сил давления на ось АВ. [9]
Таким образом, получаем следующую общую теорему о давлении на криволинейную поверхность: проекция силы давления на криволинейную поверхность S на заданную ось х равна сумме проекций на эту ось веса жидкости, находящейся между поверхностью S, поверхностью проектирующего цилиндра и плоскостью проекций, нормальной к оси х, и силы давления жидкости на проекцию поверхности S на ту же плоскость проекции. [10]
Можно видеть, что эпюры давлений симметричны относительно оси у, а это свидетельствует о равенстве нулю проекции Рх силы давления на цилиндр. [11]
В настоящей работе выведем формулы сопротивлений входа и выхода в функции безразмерного критерия подобия М, с учетом сжимаемости газа, а также проекции сил давления от внутренних ( боковых) поверхностей сопла на поток газа ( силы реакции стенок), зависящие от формы и конструкции его проточной части. Затем объединим оба вида сопротивлений, решив их уравнения совместно с уравнениями, связывающими расходы газа через оба эти сопротивления. [12]
Сопоставляя выражения сил гидростатического давления [ уравнения (1.2) ] с выражениями компонентов силы собственного веса [ уравнения (1.3) ], видим, что проекции сил давления являются бесконечно малыми величинами второго порядка, а проекции массовой силы - третьего порядка. [13]
Кривые р f ( 9) ( рис, 7.11) показывают, что эпюры давлений симметричны относительно оси у, а это свидетельствует о равенстве нулю проекции Рх силы давления на цилиндр. [14]
Угол между стержнем АВ и осью Oz сохраняет постоянную величину а. Пренебрегая массой стержня и размерами грузов, определить проекции сил давления на подшипник С и подпятник D в тот момент, когда стержень находится в плоскости Оуг. [15]
Страницы: 1 2